Том 86, № 4 (2023)

Представлено эффективное приближение к полностью самосогласованным расчетам силовых функций \(\beta\)-распада. Оно базируется на описании основных состояний в рамках модифицированного энергетического функционала плотности Фаянса (DF3-f) и квазичастичного приближения случайной фазы в континууме (CQRPA). Уточнен изовекторный параметр \(h_{2}^{-}\) объемной части функционала, допустимый диапазон которого был определен нами ранее из ограничений на параметры уравнения состояния ядерной материи —  энергию симметрии и ее производную при равновесной плотности, полученные из совместного анализа величины ‘‘нейтронной шубы’’ \(\Delta Rnp\) ядер \({}^{208}\)Pb и \({}^{48}\)Ca, найденной в экспериментах PREX-II, CREX, результатов ab initio расчетов свойств основных состояний ядер с взаимодействием N3LO и систематики данных по массам нейтронных звезд из астрофизических наблюдений. Проведены новые расчеты гамов-теллеровских силовых функций для дважды магических ядер \({}^{208}\)Pb и \({}^{132}\)Sn. Оценена точность глобальных DF3-a \(+\) CQRPA-расчетов периодов бета-распада тяжелых (квази)сферических ядер с \(Z=81\)–83 и \(T_{1/2}<240\) с в предложенной модели. Экспериментальные времена жизни описываются с точностью до фактора 5.

По материалам доклада на "ICPPA-2022’’

С помощью метода Монте-Карло цепей Маркова и метода регуляризации Тихонова получены байесовские оценки значения величины остаточной энергии нейтрон-протонного взаимодействия \(\Delta_{np}\). С использованием этих оценок рассчитана таблица масс ядер с \(A>20\). Точность сделанных предсказаний оценивается путем сравнения с экспериментальными данными AME2020 и другими теоретическими моделями.

Представлены результаты численного моделирования ускорения пучка протонов при сверхинтенсивном пикосекундном лазерном воздействии на алюминиевую мишень, дающие хорошее совпадение основных параметров пучка с экспериментальными данными в широком диапазоне интенсивностей падающего излучения от $I=10^{18}$ Вт/см ${}^{2}$ до $I=10^{19}$ Вт/см ${}^{2}$ при постоянной длительности лазерного импульса. Полученные параметры пучков протонов далее были использованы для расчета полного выхода $\alpha$ -частиц и нейтронов в результате протекания ядерных реакций ${}^{11}$ B( $p,3\alpha$ ) и ${}^{11}$ B( $p,n$ ) ${}^{11}$ C при воздействии пучков протонов на борсодержащие мишени. Показано, что количество $\alpha$ -частиц, покидающих мишень из бора и способных достичь трековых детекторов, составляет не более 5 $\%$ от полного выхода $\alpha$ -частиц, поскольку бóльшая их часть задерживается в толще мишени из-за ионизационных потерь. При этом сравнение полученных расчетных значений выхода $\alpha$ -частиц, попадающих на детекторы, с экспериментальными данными показывает их достаточно хорошее соответствие. Рассчитан полный выход нейтронов в реакции ${}^{11}$ B( $p,n$ ) ${}^{11}$ C и показано, что при интенсивности $I=10^{19}$ Вт/см ${}^{2}$ пикосекундного лазерного импульса он достигает величины $N_{n}=1.4\times 10^{8}$ , что составляет около 3 $\%$ от полного выхода $\alpha$ -частиц.

Получено новое релятивистское квазиклассическое выражение для лептонных ширин распадов векторных мезонов как составной системы двух спиновых кварков произвольных масс, взаимодействующих посредством воронкообразного потенциала с кулоновским (хромодинамическим) взаимодействием. Проведено сравнение нового выражения с его релятивистским бесспиновым аналогом. Изучено влияние спиновых параметров векторных мезонов (масс кварков) на поведение их лептонных ширин распадов. Исследование проведено в рамках релятивистского квазипотенциального подхода, основанного на ковариантной гамильтоновой формулировке квантовой теории поля, путем перехода от импульсной формулировки в пространстве Лобачевского к трехмерному релятивистскому конфигурационному представлению для случая составной системы двух релятивистских спиновых частиц произвольных масс.