Масштабируемый способ нанесения потенциальных кубитов на поверхность МОКП MOF-808

Обложка

Цитировать

Полный текст

Аннотация

Для развития квантовых технологий ключевым шагом является разработка квантовых битов (кубитов). Среди различных способов решения данной задачи кубиты на парамагнитных центрах имеют преимущество за счет своего разнообразия и возможности регулярно расположить такие кубиты, например, в структуре металл-органических координационных полимеров (МОКП). В данной работе продемонстрирован простой и масштабируемый подход получения потенциальных кубитов на основе стабильного органического радикала 3-карбокси-ПРОКСИЛ и МОКП MOF-808. Исследования полученных веществ с разным содержанием радикала методом электронного парамагнитного резонанса (ЭПР) показывают наличие радикала в составе двух фракций в образцах и подтверждаются моделированием. Достаточно большое время фазовой когерентности при комнатной температуре для сорбированных в МОКП радикалов (0.39 мкс), а также наблюдаемые осцилляции Раби позволяют рассматривать данный материал в качестве платформы для создания кубитов. Разработанный подход позволяет получить разное содержание парамагнитных центров в структуре МОКП и может применяться для получения других претендентов на роль спиновых кубитов.

Полный текст

Квантовые компьютеры (КК) и квантовая обработка информации интенсивно изучаются в последнее время и имеют потенциал внести кардинальные изменения в современные технологии [1–5]. Квантовые биты (кубиты), элементарные единицы КК, необходимы для развития этих технологий, а их свойства определяют возможности КК и области их применения [2, 6]. Кубиты должны удовлетворять строгим условиям, чтобы применяться в КК. В эти условия входят масштабируемость системы кубитов, возможность задавать точное начальное состояние системы кубитов, относительно долгие времена фазовой когерентности и возможность проведения измерений на уровне кубитов [1]. В качестве кандидатов на роль кубитов рассматриваются фотоны [7], захваченные ионы [8, 9], сверхпроводники [10–12], спины электронов и ядер атомов в квантовых точках [13], азотозамещенных вакансиях в алмазах (NV-центрах) [14, 15], полупроводниках [16, 17], комплексах металлов [18–21] и др. Все варианты имеют свои преимущества и недостатки: так, например, масштабирование систем кубитов на захваченных ионах представляет собой большую технологическую проблему [8]. Кубиты на сверхпроводниках, одни из наиболее изученных типов кубитов, требуют для работы температур порядка 10 мК, что затрудняет их использование [12].

Кубиты на парамагнитных центрах вызывают интерес из-за химического разнообразия парамагнитных соединений, а также относительной простоты взаимодействия со спинами с помощью методов электронного парамагнитного резонанса (ЭПР) [5, 22, 23]. При этом время релаксации спинов в этих системах ниже времени когерентности в других кубитах [8, 10, 23], но исследования в этом направлении показывают возможность значительного увеличения времени релаксации [19, 23–25]. Также для систем кубитов на парамагнитных центрах открываются широкие возможности структурированного расположения кубитов в пространстве, чего на данный момент удалось достигнуть лишь для некоторых систем [18, 22].

Иммобилизованные радикалы, в том числе органические, способны давать относительно высокие времена релаксации, с чем связана перспективность их использования для создания кубитов на парамагнитных центрах [5, 24, 26]. Металл-органические координационные полимеры (МОКП) имеют возможность стать ключевыми материалами для регулярного расположения радикалов в пространстве и для возможности регулировать их взаимодействия, а также для масштабирования квантовых систем. В результате это даeт возможность использовать МОКП для получения кубитов [18, 21, 27, 28]. Этому способствуют характерная МОКП жесткая полимерная структура и наличие полостей, в которые могут включаться гостевые молекулы-радикалы [5, 21, 27].

ЭПР является ключевым методом для исследования парамагнитных частиц [29]. Он позволяет решать такие задачи, как идентификация и определение содержания радикалов в образце, определение времeн релаксации спинов, изучение динамики парамагнитных частиц [30, 31] и др. Поскольку время фазовой когерентности является важным параметром для кубитов, метод ЭПР используется для исследования времен релаксации спинов в кубитах на парамагнитных центрах [32, 33].

В данной работе мы впервые продемонстрировали возможность создания кубитов путем нанесения органических радикалов на поверхность МОКП сорбцией из водного раствора. В качестве МОКП использовался MOF-808, отличающийся большой удельной площадью поверхности и легко модифицирующимися основными центрами в порах [34–36]. 3-Карбокси-2,2,5,5-тетраметилпирролидин 1-оксил (c-Pr), близкий аналог TEMPO, был взят в качестве радикала из-за своей стабильности и способности связываться с основными субстратами [37]. Схематическое изображение модификации MOF-808 радикалом c-Pr представлено на рис. 1. Связывание радикала с МОКП было проанализировано при помощи стационарной ЭПР спектроскопии. Была измерена зависимость спин-спиновой и спин-решеточной релаксации от температуры в диапазоне 80–300 К. Также мы провели нутационный эксперимент, показывающий возможность манипуляции спинами при комнатной температуре в образце с низкой загрузкой радикала c-Pr в MOF-808.

 

Рис. 1. Схематическое изображение модификации MOF-808 радикалом 3-карбокси-2,2,5,5-тетраметилпирролидин 1-оксил (c-Pr). Бирюзовыми полиэдрами показаны циркониевые кластеры, красным цветом — атомы кислорода, серым — атомы углерода и сиреневым — азот (а); данные порошковой рентгеновской дифракции для образца MOF-808 по сравнению с теоретически смоделированной дифрактограммой (CCDC № 1871192) (б); изотерма сорбции N2 для образца MOF-808 (в).

 

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ

Для синтеза MOF-808 использовали следующие реагенты: ZrOCl2 ∙ 8H2O (компания "Реахим"), муравьиная кислота (HCOOH) (ООО "Компонент-реактив"), HCl (ООО "Сигма Тек"), 1,3,5-бензолтрикарбоновая кислота (H3BTC) и 3-карбокси-ПРОКСИЛ (Sigma-Aldrich).

Синтез MOF-808. 5.796 г (18 ммоль) ZrOCl2 ∙ 8H2O, 1.260 г (6.0 ммоль) H3BTC, 60 мл HCOOH, 600 мкл концентрированной HCl и 60 мл H2O помещали в круглодонную колбу, полученную смесь перемешивали при нагревании на масляной бане при 110°C в течение 18 ч. Полученный белый порошок MOF-808 осаждали центрифугированием и промывали водой и спиртом. Далее порошок сушили с использованием азотной ловушки при 165°C в течение 4 ч и активировали при вакуумировании и 165°C на турбомолекулярном насосе в течение 12 ч. Выход 2.402 г (58.7%).

Синтез c-Pr@MOF-808_вз. 50 мг MOF-808 (0.037 ммоль) помещали в 70 мл 1.0 мМ раствора c-Pr (0.07 ммоль), реакционную смесь перемешивали при комнатной температуре в течение суток. Полученный осадок промывали водой и спиртом, далее высушивали на азотной ловушке без нагревания в течение 1.5 ч и активировали при вакуумировании и 120°C на турбомолекулярном насосе в течение 4 ч.

Синтез c-Pr@MOF-808_сз. 60 мг MOF-808 (0.044 ммоль) помещали в 8.8 мл 1.0 мМ раствора c-Pr (0.0088 ммоль), реакционную смесь перемешивали при комнатной температуре в течение суток. Полученный осадок промывали водой и спиртом, далее высушивали на азотной ловушке без нагревания в течение 65 мин и активировали при вакуумировании и 120°C на турбомолекулярном насосе в течение 75 мин.

Синтез c-Pr@MOF-808_нз. 50 мг MOF-808 (0.037 ммоль) смешивали с 3.4 мл 0.20 мМ раствора c-Pr (0.68 мкмоль), реакционную смесь перемешивали при комнатной температуре в течение суток. Полученный осадок промывали водой и спиртом, далее высушивали на азотной ловушке при 120°C в течение 2 ч и активировали при вакуумировании и 120°C на турбомолекулярном насосе в течение часа.

Данные порошковой рентгеновской дифракции получены на дифрактометре PowDix 600 (ADANI), оснащенном детектором MYTHEN2 R 1D (Dectris), при комнатной температуре с использованием CuKα-излучения с шагом 0.01° и временем шага 0.01 с.

ЭПР-исследования (стационарные и импульсные) проводили с использованием ЭПР-спектрометра Bruker Elexsys E580 X/Q-диапазона, оборудованного системой температурного контроля Oxford Instruments (T = 4–300 K) в ЦКП "Масс-спектрометрические исследования" МТЦ СО РАН. Спектры ЭПР в стационарном режиме регистрировали в условиях, исключающих нежелательное модуляционное уширение и микроволновое насыщение. Во всех случаях порошки образцов помещали в кварцевые ампулы (внешний диаметр 3.8 мм), вакуумировали и отпаивали. Для моделирования экспериментальных ЭПР спектров использовали программу Matlab с программным пакетом EasySpin [38].

Для количественного определения встроившихся радикалов с-Pr в МОКП MOF-808 записывали стационарные ЭПР спектры при аттенюации 20 дБ с образцом сравнения (CuSO4 ∙ 5H2O), положение которого в резонаторе не изменялось в течение экспериментов для исключения влияния разности добротности резонатора для разных образцов. Процедура повторялась для 3 навесок образца различной массы, после чего рассчитывали среднее значение радикальных центров. Для определения количества радикальных центров в образце сравнения готовили раствор нитроксильного радикала TEMPO (2,2,6,6-тетраметилпиперидин-1-оксил) в толуоле и записывали стационарный спектр ЭПР с образцом сравнения (CuSO4 ∙ 5H2O). Полученные спектры интегрировали и определяли концентрацию радикальных центров.

Для записи спектра ЭПР, детектируемого по спаду свободной индукции, применяли импульс p/2 длиной 500 нс, далее сигнал интегрировали в течение 160 нс. Измерение времен релаксации T1 и Т2 проводили в X-диапазоне при температурах 80– 300 К. Для записи Т2 использовали эхо-детектирующую последовательность, состоящую из двух импульсов (p/2–t–p–t-спиновое эхо, детектируемое с инкрементированием t). При измерении Т1 использовали последовательность "инверсия–восстановление" (p–T–p/2–t–p–t-спиновое эхо, детектируемое с инкрементированием T). Полученные кривые для T1 и Т2 аппроксимировали моноэкспоненциальными функциями. Длины p/2- и p-импульсов равны 12 и 24 нс соответственно. При проведении нутационного эксперимента варьировалась длина первого импульса (tNut), затем через 3 мкс применялась эхо-детектирующая последовательность. Отметим, что импульс tNut и эхо-детектирующую последовательность применяли на отдельных СВЧ-каналах спектрометра для возможности независимой настройки амплитуды нутационного и детектирующих импульсов для получения максимальной интегральной интенсивности сигнала.

РЕЗУЛЬТАТЫ И ИХ ОБСУЖДЕНИЕ

В структуре MOF-808 содержатся лабильные формиатные группы, связанные с основными оксоциркониевыми кластерами [34]. В связи с этим MOF-808 легко поддается модификации, что было показано многими исследованиями по замене формиатной группы на остатки серной кислоты [39], этилендиаминтетрауксусной кислоты [40, 41], аминокислот [42] и др. Реакции протекают в водных растворах с избытком встраиваемых кислот при комнатной либо повышенной температуре. Таким образом, обнаруженные в литературе подходы требуют оптимизации количества карбоксилсодержащих органических молекул для применения их для контролируемой иммобилизации радикалов на поверхности металл-органических координационных полимеров (МОКП).

Были выполнены синтезы модифицированных радикалом МОКП с использованием разбавленных водных растворов радикала 3-карбокси-2,2,5,5-тетраметилпирролидин 1-оксил (10–3–10–4М), имеющего в своем составе карбоксильную группу. По результатам синтеза в двукратном избытке радикала к Zr-кластерам (Zr6O5(OH)3(BTC)2(HCOO)5(H2O)2) был получен образец c-Pr@MOF-808_вз (высокая загрузка), имеющий соотношение радикал : Zr-кластер = 1 : 1.4. Также были проведены синтезы с меньшей исходной загрузкой радикал : Zr-кластер. При теоретическом соотношении в реакционной смеси радикал : Zr-кластер = 1 : 5 и 1 : 54 произошло встраивание радикалов в МОКП в соотношении 1 : 5 и 1 : 62 (рис. 2б, 2в — средняя и низкая загрузка соответственно). Химическое связывание радикала с МОКП подтверждается стационарным спектром ЭПР, характерным для иммобилизованного нитроксильного радикала (рис. 2).

 

Рис. 2. Стационарные ЭПР-спектры, записанные при комнатной температуре, для вакуумированных образцов c-Pr@MOF-808_вз (а); c-Pr@MOF-808_сз (б); c-Pr@MOF-808_нз (в); моделирование для всех образцов показано красным пунктиром. Параметры моделирования: 1) g1 = [2.0082, 2.0054, 2.0020]; A1 = [4, 4, 34.8] мТл; 2) g2 = [2.0082, 2.0054, 2.0020]; A2 = [7, 7, 41.550] мТл.

 

По рис. 2в отчетливо видно присутствие двух фракций радикала, отличающихся значениями компонент А-тензора. В более концентрированных образцах, спектры которых показаны на рис. 2а и 2б, наличие двух фракций менее заметно вследствие диполь-дипольного уширения. Однако моделирование подтверждает наличие обеих фракций радикала во всех спектрах. Соотношение концентраций первой и второй фракций составило 1 : 3, 1 : 1.1 и 1 : 5 в образцах с низкой, средней и высокой загрузкой соответственно. Незначительные различия экспериментальных спектров и моделирования могут быть связаны с присутствием либраций радикала в МОКП [43]. Было предположено, что одна из фракций находится в менее иммобилизованном состоянии и в большей степени вносит вклад в либрационные движения, поскольку связана при помощи водородных связей (параметры моделирования g1 и A1), что подтверждается меньшим значением компоненты Аzz [44]. Вторая фракция, в свою очередь, замещает формиатные остатки в структуре МОКП (параметры моделирования g2 и A2).

Поскольку большая концентрация радикальных центров может приводить к уменьшению времен релаксации, то для дальнейших исследований был выбран образец c-Pr@MOF-808_нз. Для него был записан спектр ЭПР, детектируемый по спаду свободной индукции, при комнатной температуре. Параметры моделирования согласуются со стационарным спектром ЭПР образца. Величина времени фазовой когерентности (T2), измеренная в магнитном поле, соответствующем центральной компоненте спектра (рис. 3), составила 0.39 мкс.

 

Рис. 3. ЭПР-спектр, детектируемый по спаду свободной индукции, для образца c-Pr@MOF-808_нз, измеренный при комнатной температуре; звездочкой отмечено положение поля, в котором было измерено T2. Моделирование показано красным пунктиром.

 

На рис. 4 показана зависимость времен релаксации T1 и Т2 от температуры в диапазоне 80–300 К, записанная в положении поля, соответствующего центральной компоненте спектра (показана звездочкой на рис. 3). Можно отметить уменьшение Т2 при 150–200 К. Данный эффект уже был ранее описан для нитроксильных радикалов в литературе и связан с разморозкой вращения CH3-групп в структуре зонда [45, 46]. Наблюдается значительное увеличение T1 при 80 К, в то время как значения Т2 при 80 К и при комнатной температуре различаются несущественно. Из полученных времен релаксации следует, что система с встроенным в структуру МОКП нитроксильным радикалом является перспективной для дальнейших модификаций, например путем использования других радикалов.

 

Рис. 4. Зависимость времен релаксации Т1 и Т2 от температуры для образца c-Pr@MOF-808_нз.

 

Oтметим, что характерного времени фазовой когерентности, измеренного при комнатной температуре для c-Pr@MOF-808_нз и равного 0.39 мкс, достаточно, чтобы показать возможность использования радикала c-Pr как кандидата на роль кубита. Поэтому далее был проведен нутационный эксперимент, показывающий возможность манипуляции спинами. Нутационный эксперимент проводился при комнатной температуре в Х-диапазоне путем варьирования мощности нутационного импульса. Сначала электронная намагниченность переворачивается микроволновым импульсом, длина которого меняется в ходе эксперимента, и далее происходит детектирование сигнала стандартной эхо-детектирующей последовательностью. На рис. 5а показаны полученные осцилляции Раби при комнатной температуре. При величинах аттенюации 9 дБ и 12 дБ (т.е. при высокой мощности СВЧ) наблюдаются протонные модуляции сигнала, что связано с близостью Раби частоты и Ларморовской частоты прецессии протонов (14.902 МГц). Также на рис. 5в показана линейная зависимость частоты осцилляций Раби от микроволновой мощности, что подтверждает возможность манипулирования спинами.

 

Рис. 5. Осцилляции Раби, измеренные для c-Pr@MOF-808_нз при комнатной температуре и мощности нутационного импульса в диапазоне 3–21 дБ (даны величины аттенюации); сверху приведена использованная импульсная последовательность (а); преобразование Фурье для спектров из а (б); зависимость Раби частоты от B1 в относительных единицах (нормировка на наименьшее значение) (в).

 

Таким образом, в данной работе был предложен протокол нанесения нитроксильного радикала c-Pr на MOF-808 из водного раствора при комнатной температуре и получены три вещества с разным содержанием радикала. Моделирование ЭПР-спектров показало наличие двух фракций радикала, отличающихся значениями А-тензора. Для образца c-Pr@MOF-808 с низкой загрузкой радикала было измерено время релаксации T2 при разной температуре. Значение T2 при комнатной температуре составляет ~0.4 мкс и позволяет рассматривать полученное вещество как потенциальный кубит. Для него также был проведен нутационный эксперимент, который подтвердил возможность манипулирования спинами в образце. Таким образом, мы показали, что нитроксильные радикалы, сорбированные на МОКП, могут быть кандидатами на роль кубитов. Нами также был предложен простой способ получения данных веществ, что дает возможность легко разрабатывать и исследовать другие аналогичные спиновые кубиты.

Авторы заявляют, что у них нет конфликта интересов.

ФИНАНСИРОВАНИЕ

Работа выполнена при финансовой поддержке Российского научного фонда (грант № 22–73–10239).

×

Об авторах

А. С. Томилов

Международный томографический центр СО РАН; Новосибирский национальный исследовательский государственный университет

Email: mfedin@tomo.nsc.ru
Россия, Новосибирск; Новосибирск

А. А. Язикова

Международный томографический центр СО РАН; Новосибирский национальный исследовательский государственный университет

Email: mfedin@tomo.nsc.ru
Россия, Новосибирск; Новосибирск

А. Р. Мельников

Международный томографический центр СО РАН

Email: mfedin@tomo.nsc.ru
Россия, Новосибирск

К. А. Смирнова

Международный томографический центр СО РАН

Email: mfedin@tomo.nsc.ru
Россия, Новосибирск

А. С. Порываев

Международный томографический центр СО РАН

Email: mfedin@tomo.nsc.ru
Россия, Новосибирск

М. В. Федин

Международный томографический центр СО РАН; Новосибирский национальный исследовательский государственный университет

Автор, ответственный за переписку.
Email: mfedin@tomo.nsc.ru
Россия, Новосибирск; Новосибирск

Список литературы

  1. DiVincenzo D.P. // Fortschritte Der Phys. 2000, V. 48. № 9-11. P. 771.
  2. Ladd T. D., Jelezko F., Laflamme R. et al. // Nature. 2010. V. 464. № 7285. P. 45.
  3. Nakazawa S., Nishida S., Ise T. et al. // Angew. Chem. Int. Ed. 2012. V. 51. № 39. P. 9860.
  4. Dolde F., Fedder H., Doherty M.W. et al. // Nat. Phys. 2011. V. 7. № 6. P. 459.
  5. Atzori M., Sessoli R. // J. Am. Chem. Soc. 2019. V. 141. № 29. P. 11339.
  6. Nielsen M.A., Chuang I.L. Quantum Computation and Quantum Information: 10th Anniversary. Cambridge Univ. Press, 2010.
  7. Knill E., Laflamme R., Milburn G.J. // Nature. 2001. V. 409. № 6816. P. 46.
  8. Bruzewicz C.D., Chiaverini J., McConnell R. et al. // Appl. Phys. Rev. 2019. V. 6. № 2. P. 021314.
  9. Benhelm J., Kirchmair G., Roos C. F. et al. // Nat. Phys. 2008. V. 4. № 6. P. 463.
  10. Devoret M.H., Schoelkopf R.J. // Science. 2013. V. 339. № 6124. P. 1169.
  11. Siddiqi I. // Nat. Rev. Mater. 2021. V. 6. № 10. P. 875.
  12. Kjaergaard M., Schwartz M. E., Braumüller J. et al. // Annu. Rev. Condens. Matter Phys. 2020. V. 11. № 1. P. 369.
  13. Trauzettel B., Bulaev D. V., Loss D. et al. // Nat. Phys. 2007. V. 3. № 3. P. 192.
  14. Doherty M.W., Manson N.B., Delaney P. et al. // Phys. Rep. 2013. V. 528. № 1. P. 1.
  15. Togan E., Chu Y., Trifonov A.S. et al. // Nature. 2010. V. 466. № 7307. P. 730.
  16. Hanson R., Awschalom D.D. // Nature. 2008. V. 453. № 7198. P. 1043.
  17. Chatterjee A., Stevenson P., De Franceschi S. et al. // Nature Rev. Phys. 2021. V. 3. № 3. P. 157.
  18. Yamabayashi T., Atzori M., Tesi L., et al. // J. Am. Chem. Soc. 2018. V. 140. № 38. P. 12090.
  19. Fataftah M.S., Bayliss S.L., Laorenza D.W. et al. // J. Am. Chem. Soc. 2020. V. 142. № 48. P. 20400.
  20. Starikova A.A., Starikov A.G., Minkin V.I. // Russ. J. Coord. Chem. 2017. V. 43. № 4. P. 197.
  21. Zadrozny J.M., Gallagher A.T., Harris T.D. et al. // J. Am. Chem. Soc. 2017. V. 139. № 20. P. 7089.
  22. Stamp P.C.E., Gaita-Ariño A. // J. Mater. Chem. 2009. V. 19. № 12. P. 1718.
  23. Gaita-Ariño A., Luis F., Hill S. et al. // Nat. Chem. 2019. V. 11. № 4. P. 301.
  24. Poryvaev A.S., Gjuzi E., Polyukhov D.M. et al. // Angew. Chem. Int. Ed. 2021. V. 60. № 16. P. 8683.
  25. Oanta A.K., Collins K.A., Evans A.M. et al. // J. Am. Chem. Soc. 2023. V. 145. № 1. P. 689.
  26. Wakizaka M., Gupta S., Wan Q. et al. // Chem. Eur. J. 2023. V. 30. № 12. Art. e202304202.
  27. Yu C.J., Krzyaniak M.D., Fataftah M.S., et al. // Chem. Sci. 2019. V. 10. № 6. P. 1702.
  28. Sun L. et al. // J. Am. Chem. Soc. 2022. V. 144. № 41. P. 19008.
  29. Альтшулер С.А., Козырев Б.М. // Успехи физ. наук. 1957. V. 63. № 11. P. 533.
  30. Weil J.A., Bolton J.R. Electron Paramagnetic Resonance: Elementary Theory and Practical Applications. Wiley, 2007.
  31. Schweiger A., Jeschke G. Principles of Pulse Electron Paramagnetic Resonance. Oxford University Press, 2001.
  32. Zadrozny J.M., Niklas J., Poluektov O.G. et al. // ACS Cent Sci. 2015. V. 1. № 9. P. 488.
  33. Schäfter D., Wischnat J., Tesi L. et al. // Adv. Mater. 2023. V. 35. № 38. P. 2302114.
  34. Liu X. et al. // Chem. Mater. 2021. V. 33. № 4. P. 1444.
  35. Yan X., Wang K., Xu X. et al. // Inorg. Chem. 2018. V. 57. № 14. P. 8033.
  36. Furukawa H., Gándara F., Zhang Y.-B. et al. // J. Am. Chem. Soc. 2014. V. 136. № 11. P. 4369.
  37. Paletta J.T., Pink M., Foley B. et al. // Org. Lett. 2012. V. 14. № 20. P. 5322.
  38. Stoll S., Schweiger A. // J. Magn. Res. 2006. V. 178. № 1. P. 42.
  39. Jiang J., Gándara F., Zhang Y.-B. et al. // J. Am. Chem. Soc. 2014. V. 136. № 37. P. 12844.
  40. Peng Y., Huang H., Zhang Y. et al. // Nat. Commun. 2018. V. 9. № 1. P. 187.
  41. Li J., Huang H., Xue W. et al. // Nat. Catal. 2021. V. 4. № 8. P. 719.
  42. Lyu H., Chen O.I.-F., Hanikel N. et al. // J. Am, Chem. Soc. 2022. V. 144. № 5. P. 2387.
  43. Kuzhelev A.A., Strizhakov R. K., Krumkacheva O. A. et al. // J. Magn. Res. 2016. V. 266. P. 1.
  44. Chernova D.A., Vorobiev A.K. // J. Polym. Sci. B. 2009. V. 47. № 1. P. 107.
  45. Rajca A., Kathirvelu V., Roy S.K. et al. // Chem. Eur. J. 2010. V. 16. № 19. P. 5778.
  46. Ivanov M.Yu., Prikhod′ko S.A., Bakulina O.D. et al. // Molecules. 2021. V. 26. № 19.

Дополнительные файлы

Доп. файлы
Действие
1. JATS XML
Скачать
2. Рис. 1. Схематическое изображение модификации MOF-808 радикалом 3-карбокси-2,2,5,5-тетраметилпирролидин 1-оксил (c-Pr). Бирюзовыми полиэдрами показаны циркониевые кластеры, красным цветом — атомы кислорода, серым — атомы углерода и сиреневым — азот (а); данные порошковой рентгеновской дифракции для образца MOF-808 по сравнению с теоретически смоделированной дифрактограммой (CCDC № 1871192) (б); изотерма сорбции N2 для образца MOF-808 (в).

Скачать (365KB)
Метаданные
3. Рис. 2. Стационарные ЭПР-спектры, записанные при комнатной температуре, для вакуумированных образцов c-Pr@MOF-808_вз (а); c-Pr@MOF-808_сз (б); c-Pr@MOF-808_нз (в); моделирование для всех образцов показано красным пунктиром. Параметры моделирования: 1) g1 = [2.0082, 2.0054, 2.0020]; A1 = [4, 4, 34.8] мТл; 2) g2 = [2.0082, 2.0054, 2.0020]; A2 = [7, 7, 41.550] мТл.

Скачать (140KB)
Метаданные
4. Рис. 3. ЭПР-спектр, детектируемый по спаду свободной индукции, для образца c-Pr@MOF-808_нз, измеренный при комнатной температуре; звездочкой отмечено положение поля, в котором было измерено T2. Моделирование показано красным пунктиром.

Скачать (57KB)
Метаданные
5. Рис. 4. Зависимость времен релаксации Т1 и Т2 от температуры для образца c-Pr@MOF-808_нз.

Скачать (103KB)
Метаданные
6. Рис. 5. Осцилляции Раби, измеренные для c-Pr@MOF-808_нз при комнатной температуре и мощности нутационного импульса в диапазоне 3–21 дБ (даны величины аттенюации); сверху приведена использованная импульсная последовательность (а); преобразование Фурье для спектров из а (б); зависимость Раби частоты от B1 в относительных единицах (нормировка на наименьшее значение) (в).

Скачать (312KB)
Метаданные

© Российская академия наук, 2024

Согласие на обработку персональных данных с помощью сервиса «Яндекс.Метрика»

1. Я (далее – «Пользователь» или «Субъект персональных данных»), осуществляя использование сайта https://journals.rcsi.science/ (далее – «Сайт»), подтверждая свою полную дееспособность даю согласие на обработку персональных данных с использованием средств автоматизации Оператору - федеральному государственному бюджетному учреждению «Российский центр научной информации» (РЦНИ), далее – «Оператор», расположенному по адресу: 119991, г. Москва, Ленинский просп., д.32А, со следующими условиями.

2. Категории обрабатываемых данных: файлы «cookies» (куки-файлы). Файлы «cookie» – это небольшой текстовый файл, который веб-сервер может хранить в браузере Пользователя. Данные файлы веб-сервер загружает на устройство Пользователя при посещении им Сайта. При каждом следующем посещении Пользователем Сайта «cookie» файлы отправляются на Сайт Оператора. Данные файлы позволяют Сайту распознавать устройство Пользователя. Содержимое такого файла может как относиться, так и не относиться к персональным данным, в зависимости от того, содержит ли такой файл персональные данные или содержит обезличенные технические данные.

3. Цель обработки персональных данных: анализ пользовательской активности с помощью сервиса «Яндекс.Метрика».

4. Категории субъектов персональных данных: все Пользователи Сайта, которые дали согласие на обработку файлов «cookie».

5. Способы обработки: сбор, запись, систематизация, накопление, хранение, уточнение (обновление, изменение), извлечение, использование, передача (доступ, предоставление), блокирование, удаление, уничтожение персональных данных.

6. Срок обработки и хранения: до получения от Субъекта персональных данных требования о прекращении обработки/отзыва согласия.

7. Способ отзыва: заявление об отзыве в письменном виде путём его направления на адрес электронной почты Оператора: info@rcsi.science или путем письменного обращения по юридическому адресу: 119991, г. Москва, Ленинский просп., д.32А

8. Субъект персональных данных вправе запретить своему оборудованию прием этих данных или ограничить прием этих данных. При отказе от получения таких данных или при ограничении приема данных некоторые функции Сайта могут работать некорректно. Субъект персональных данных обязуется сам настроить свое оборудование таким способом, чтобы оно обеспечивало адекватный его желаниям режим работы и уровень защиты данных файлов «cookie», Оператор не предоставляет технологических и правовых консультаций на темы подобного характера.

9. Порядок уничтожения персональных данных при достижении цели их обработки или при наступлении иных законных оснований определяется Оператором в соответствии с законодательством Российской Федерации.

10. Я согласен/согласна квалифицировать в качестве своей простой электронной подписи под настоящим Согласием и под Политикой обработки персональных данных выполнение мною следующего действия на сайте: https://journals.rcsi.science/ нажатие мною на интерфейсе с текстом: «Сайт использует сервис «Яндекс.Метрика» (который использует файлы «cookie») на элемент с текстом «Принять и продолжить».