Reconstruction of the shape of a flaw in ferromagnetic plate by solving inverse problem of magnetostatics and series of direct problems

Cover Page

Cite item

Full Text

Abstract

The article presents a verification technique for solving the inverse geometric problem of magnetostatics in a soft magnetic ferromagnet plate. The technique involves solving a number of direct problems, in which the shape of the defect obtained by solving the inverse geometric problem of magnetostatics is used as a first approximation, and then increasing or decreasing the depth of the defect without changing the shape of the boundary surface — comparing the topographies of the magnetic field components obtained during measurements above the plate surface and calculated (as a result of solving the direct problem) at the same points of the components of the magnetic stray field from the reconstructed three-dimensional defect. As a result of applying the technique, the geometric parameters of the defect under study can also be refined. Obtaining the initial conditions for solving the inverse problem and solving direct problems of magnetostatics is carried out using the finite element method in the ELMER program. The technique works with one-sided access to any surface of the plate (a defect-free surface or a surface with a defect).

Full Text

На начальном этапе развития неразрушающего контроля методом регистрации магнитного потока рассеяния (MFL-метод) предполагалось, что при помощи различных подходов, путем сравнения топографии измеренного магнитного поля над поверхностью объекта контроля, содержащего дефект, с топографией поля эталонного дефекта удастся определить тип и геометрические параметры формы обнаруженного дефекта [1—6]. Однако большое разнообразие дефектов, а также нелинейный отклик ферромагнетика на внешнее намагничивающее поле, не позволяют устойчивым образом решать такие задачи. Области применения полученных аналитических формул для вычисления компонент магнитного поля эталонных дефектов в зависимости от конкретных параметров задачи ограничены и требуют большого числа поправочных коэффициентов [7], а численные расчеты прямых задач магнитостатики позволяют получать топографии магнитных полей только от конкретной геометрии границы металла. По этим причинам для решения практических задач по определению геометрических параметров формы исследуемого дефекта становится важной разработка методик решения обратной геометрической задачи магнитостатики для трехмерного случая с учетом нелинейного характера зависимости магнитной индукции в ферромагнетике от внешнего намагничивающего поля. Решение обратной геометрической задачи магнитостатики не требует иной априорной информации кроме информации о характере нелинейной зависимости величины магнитной индукции ферромагнитного материала от величины внешнего намагничивающего поля. Впервые такая обратная геометрическая задача магнитостатики для двумерного линейного случая была решена в работе [8]. В работе [9] были получены расчетные формулы для определения граничных поверхностей дефекта потери сплошности металла для трехмерного линейного случая и при условии, что ферромагнетик намагничен до насыщения, а именно, вектор намагниченности во всем ферромагнетике постоянен по величине и направлению.

В работах [10—12] была разработана методика решения обратной геометрической задачи магнитостатики в трехмерном случае с учетом нелинейного отклика ферромагнетика на внешнее намагничивающее поле для класса дефектов, чьи граничные поверхности можно описать с заданной точностью отрезком двойного ряда Фурье (рис. 1). Из этого класса дефектов исключены трещины и трещиноподобные дефекты (определяем такие дефекты согласно [13]). В дальнейшем будем использовать результаты именно этой методики решения обратной геометрической задачи магнитостатики.

 

Рис. 1. Пример функции f(x, y), представимой в виде отрезка двойного ряда Фурье в исследуемой области.

 

Целью данной работы является реализация алгоритма методики по проверке правильности решения обратной геометрической задачи магнитостатики и, возможно, последующего уточнения геометричских параметров формы дефекта на численном эксперименте.

МЕТОДИКА ИССЛЕДОВАНИЙ

Представленная в работах [10—12] методика вне зависимости от взаимного расположения дефекта и магнитных преобразователей (рис. 2) позволяет решить обратную геометрическую задачу магнитостатики и найти приближенную форму дефекта без использования каких-либо поправочных коэффициентов.

 

Рис. 2. Сечение исследуемой ферромагнитной пластины в поперечном направлении. Намагничивающее поле H0 направлено вдоль оси ОХ.

 

Для определенности выберем конфигурацию 1 на рис. 2 и на ее примере покажем, как работает предлагаемая методика. В результате решения обратной геометрической задачи получим приближенную форму дефекта, как на рис. 3—4.

 

Рис. 3. Поперечное сечение пластины с реконструкцией границы металла в области дефекта, полученное в результате решения обратной геометрической задачи.

 

Рис. 4. Граница куполообразного дефекта с размерами 25×25×3 мм, полученная в результате решения обратной геометрической задачи магнитостатики для пластины из стали 20 толщиной 10 мм.

 

Для получения начальных условий, т.е. «измеренных» значений компонент магнитного поля над бездефектной поверхностью, использовалось решение прямой задачи в программе ELMER.

Заметим, что размеры дефекта на поверхности пластины определяются по топографии измеренных компонент магнитного поля рассеяния. Поэтому реконструируем дефект с учетом полученной в результате измерений магнитного поля информации о краях дефекта на поверхности пластины (рис. 5). Затем сдвинем поверхность дефекта, целиком углубляя и уменьшая глубину дефекта.

 

Рис. 5. Поперечное сечение пластины. Реконструкция формы дефекта выполнена с учетом его реальных размеров на поверхности пластины.

 

Будем считать, что форма реконструированного дефекта наилучшим образом соответствует форме реального дефекта, если достигается минимум положительного среднего отклонения (1) икс-компонент напряженности магнитных полей рассеяния упомянутых ранее дефектов в точках на уровне измерений, на линии, параллельной оси ОХ и проходящей через центр дефекта (рис. 6). В нашем случае центр дефекта также легко определить по топографии компонент «измеренного» магнитного поля:

D=1Ni=1NHx0,iHxr,i, (1)

где N — общее число точек на указанной в тексте линии; i — номер точки на линии; Hx0,i, Hxr,i — икс-компоненты напряженности магнитного поля в точках на линии исследуемого и реконструированного дефектов соответственно.

 

Рис. 6. График значений икс-компонент напряженности магнитного поля на поверхности измерений, на линии, проходящей через центр дефекта по оси ОХ. 1 — значения Hx0 исследуемого дефекта; 2 — значения Hxr реконструированного дефекта.

 

РЕЗУЛЬТАТЫ ИССЛЕДОВАНИЙ И ИХ ОБСУЖДЕНИЕ

На рис. 7 приведен график изменения среднего отклонения D в зависимости от смещения поверхности дефекта на величину S; S = 0 соответствует форме дефекта, полученной в результате решения обратной геометрической задачи.

 

Рис. 7. Зависимость среднего отклонения D от смещения по вертикали поверхности дефекта. Положительный знак S соответствует увеличению глубины дефекта.

 

В результате решения обратной геометрической задачи магнитостатики был реконструирован куполообразный дефект со следующими параметрами формы 25×25×2,5 мм. Глубина реконструированного дефекта отличается от глубины реального дефекта на 16,7 %. При этом величина среднего отклонения D составила 150 А/м. Уменьшение глубины дефекта на 0,25 мм приводит к росту D. Минимальное положительное значение D достигается при увеличении глубины дефекта на 0,5 мм, что соответствует геометрическим параметрам реального дефекта.

ВЫВОДЫ

С помощью предложенной методики верифицируется решение обратной геометрической задачи магнитостатики и возможно уточнение значений геометрических параметров формы исследуемого дефекта.

Л.В. Михайлов благодарит Институт физики металлов имени М.Н. Михеева за поддержку его работы по государственному заданию Минобрнауки России по теме «Диагностика», которая выполнялась в рамках молодежного проекта ИФМ УрО РАН № М8-23.

Работа выполнена в рамках государственного задания МИНОБРНАУКИ России (тема «Диагностика» №122021000030–1).

×

About the authors

A. V. Nikitin

M.N. Mikheev Institute of Metal Physics of Ural Branch of Russian Academy of Sciences

Author for correspondence.
Email: an@imp.uran.ru
Russian Federation, 620108 Yekaterinburg, S. Kovalevskaya Str., 18

L. V. Mikhaylov

M.N. Mikheev Institute of Metal Physics of Ural Branch of Russian Academy of Sciences

Email: mikhaylov_lv@imp.uran.ru
Russian Federation, 620108 Yekaterinburg, S. Kovalevskaya Str., 18

A. V. Mikhaylov

M.N. Mikheev Institute of Metal Physics of Ural Branch of Russian Academy of Sciences

Email: mikhaylov_lv@imp.uran.ru
Russian Federation, 620108 Yekaterinburg, S. Kovalevskaya Str., 18

Yu. L. Gobov

M.N. Mikheev Institute of Metal Physics of Ural Branch of Russian Academy of Sciences

Email: mikhaylov_lv@imp.uran.ru
Russian Federation, 620108 Yekaterinburg, S. Kovalevskaya Str., 18

V. N. Kostin

M.N. Mikheev Institute of Metal Physics of Ural Branch of Russian Academy of Sciences

Email: mikhaylov_lv@imp.uran.ru
Russian Federation, 620108 Yekaterinburg, S. Kovalevskaya Str., 18

Ya. G. Smorodinskii

M.N. Mikheev Institute of Metal Physics of Ural Branch of Russian Academy of Sciences

Email: mikhaylov_lv@imp.uran.ru
Russian Federation, 620108 Yekaterinburg, S. Kovalevskaya Str., 18

References

  1. Janus R.I. Some issues of the theory of magnetic flaw detection // Proceedings of the Institute of Metallurgy of the Ufa Academy of Sciences of the USSR. 1948. Is. 7. P. 23—37.
  2. Vonsovsky S.V. The simplest calculations for magnetic flaw detection problems // Journal of Technical Physics. 1938. V. 8. No. 16. P. 1453—1467.
  3. Arkadyev V.K. On the development of theoretical foundations of flaw detection // Bulletin of the USSR Academy of Sciences. Branch of Technical Sciences. 1937. No. 2. P. 233—239.
  4. Zatsepin N.N., Shcherbinin V.E. On the calculation of the magnetostatic field of surface defects. I. Topography of the fields of defect models // Defectoscopiya. 1966. No. 5. P. 50—58.
  5. Forster F. Non-destructive testing by magnetic stray fields. Theoretical and experimental principles of detection of surface defects of finite and infinite depth // Defectoscopiya. 1982. No. 11. P. 3—25.
  6. Zagidulin R.V., Muzhitsky V.F., Kurozaev V.I. Calculation of magnetostatic field of internal defect and internal surface defect in ferromagnetic plate. II Magnetic field of defect in air. Nonlinear medium // Defectoscopiya. 1997. No. 1. P. 55—62.
  7. Khaleev P.A., Patramansky B.V., Loskutov V.E., Korzunin G.S., Shcherbinin V.E. Detectability of defects in pipelines made of different steel grades depending on their configuration // Defectoscopiya. 2000. No. 8. P. 22—33.
  8. Krotov L.N. Reconstruction of the interface between media based on the spatial distribution of the leakage magnetic field. II. Statement and solution method for the inverse geometric problem of magnetostatics // Defectoscopiya. 2004. No. 6. P. 36—44.
  9. Dyakin V.V., Kudryashova O.V., Raevsky V.Ya. Inverse problem of magnetostatics in saturation fields // Defectoscopiya. 2019. No. 10. P. 35—44.
  10. Gobov Yu.L., Nikitin A.V., Popov S.E. Solution of the inverse geometric problem of magnetostatics for corrosion defects taking into account the nonlinear properties of a ferromagnet // Defectoscopiya. 2018. No. 12. P. 31—37.
  11. Nikitin A.V., Gobov Yu.L., Mikhailov A.V., Mikhailov L.V. Methodology for solving the inverse geometric problem of magnetostatics for surface defects of a soft magnetic ferromagnet // Defectoscopiya. 2022. No. 58. P. 24—34.
  12. Nikitin A.V., Mikhailov A.V., Mikhailov L.V., Gobov Yu.L., Kostin V.N., Smorodinskii Ya.G. Scope of applicability of the technique for constructing magnetic induction lines for flaw detection of extended objects // Defectoscopiya. 2023. No. 59. P. 51—59.
  13. Specifications and requirements for in-line inspection of pipelines. 2016. https://pipelineoperators.org/

Supplementary files

Supplementary Files
Action
1. JATS XML
2. Figure 1. Example of the function f(x, y) represented as a segment of the double Fourier series in the investigated area.

Download (342KB)
3. Figure 2. Cross section of the studied ferromagnetic plate in the transverse direction. The magnetizing field H0 is directed along the OX axis.

Download (314KB)
4. Figure 3. Cross-section of the plate with reconstruction of the metal boundary in the defect region obtained by solving the inverse geometric problem.

Download (141KB)
5. Figure 4. Boundary of a dome-shaped defect with dimensions 25×25×3 mm obtained as a result of solving the inverse geometric problem of magnetostatics for a 10 mm thick plate of steel 20.

Download (315KB)
6. Figure 5. Cross section of the plate. Reconstruction of the defect shape was performed taking into account its real dimensions on the plate surface.

Download (142KB)
7. Figure 6. Graph of values of x-components of the magnetic field strength on the measurement surface, on the line passing through the center of the defect along the OX axis. 1 - Hx0 values of the investigated defect; 2 - Hxr values of the reconstructed defect.

Download (238KB)
8. Figure 7. Dependence of the average deviation D on the vertical displacement of the defect surface. The positive sign of S corresponds to the increase of the defect depth.

Download (168KB)

Copyright (c) 2024 Russian Academy of Sciences

Согласие на обработку персональных данных с помощью сервиса «Яндекс.Метрика»

1. Я (далее – «Пользователь» или «Субъект персональных данных»), осуществляя использование сайта https://journals.rcsi.science/ (далее – «Сайт»), подтверждая свою полную дееспособность даю согласие на обработку персональных данных с использованием средств автоматизации Оператору - федеральному государственному бюджетному учреждению «Российский центр научной информации» (РЦНИ), далее – «Оператор», расположенному по адресу: 119991, г. Москва, Ленинский просп., д.32А, со следующими условиями.

2. Категории обрабатываемых данных: файлы «cookies» (куки-файлы). Файлы «cookie» – это небольшой текстовый файл, который веб-сервер может хранить в браузере Пользователя. Данные файлы веб-сервер загружает на устройство Пользователя при посещении им Сайта. При каждом следующем посещении Пользователем Сайта «cookie» файлы отправляются на Сайт Оператора. Данные файлы позволяют Сайту распознавать устройство Пользователя. Содержимое такого файла может как относиться, так и не относиться к персональным данным, в зависимости от того, содержит ли такой файл персональные данные или содержит обезличенные технические данные.

3. Цель обработки персональных данных: анализ пользовательской активности с помощью сервиса «Яндекс.Метрика».

4. Категории субъектов персональных данных: все Пользователи Сайта, которые дали согласие на обработку файлов «cookie».

5. Способы обработки: сбор, запись, систематизация, накопление, хранение, уточнение (обновление, изменение), извлечение, использование, передача (доступ, предоставление), блокирование, удаление, уничтожение персональных данных.

6. Срок обработки и хранения: до получения от Субъекта персональных данных требования о прекращении обработки/отзыва согласия.

7. Способ отзыва: заявление об отзыве в письменном виде путём его направления на адрес электронной почты Оператора: info@rcsi.science или путем письменного обращения по юридическому адресу: 119991, г. Москва, Ленинский просп., д.32А

8. Субъект персональных данных вправе запретить своему оборудованию прием этих данных или ограничить прием этих данных. При отказе от получения таких данных или при ограничении приема данных некоторые функции Сайта могут работать некорректно. Субъект персональных данных обязуется сам настроить свое оборудование таким способом, чтобы оно обеспечивало адекватный его желаниям режим работы и уровень защиты данных файлов «cookie», Оператор не предоставляет технологических и правовых консультаций на темы подобного характера.

9. Порядок уничтожения персональных данных при достижении цели их обработки или при наступлении иных законных оснований определяется Оператором в соответствии с законодательством Российской Федерации.

10. Я согласен/согласна квалифицировать в качестве своей простой электронной подписи под настоящим Согласием и под Политикой обработки персональных данных выполнение мною следующего действия на сайте: https://journals.rcsi.science/ нажатие мною на интерфейсе с текстом: «Сайт использует сервис «Яндекс.Метрика» (который использует файлы «cookie») на элемент с текстом «Принять и продолжить».