Электрическая проводимость твердых растворов на основе голландита, полученных в системе Cs2O–Al2O3–TiO2 методом сжигания

Cover Page

Cite item

Full Text

Abstract

В статье представлены результаты исследования концентрационных границ существования голландитовой фазы в системе Cs2O–Al2O3–TiO2. Методом сжигания цитратно-нитратных композиций был получен ряд образцов с различным соотношением цезия, алюминия и титана. С помощью рентгенофазового анализа, а также электронной сканирующей микроскопии изучены фазовый состав и микроструктура полученных материалов. При исследовании электрических свойств было установлено, что наибольшей удельной электропроводностью обладал образец Cs1.16Al1.84Ti6.33O16 (σ = 5.45×10–5См/см при t = 750 °С).

Full Text

Введение

Керамика на основе титанатных голландитовых фаз за счет большой вариативности состава имеет хорошие перспективы использования в качестве электродных материалов топливных элементов [1], аккумуляторных батарей [2], основы для создания катализаторов [3, 4] и матриц для иммобилизации высокоактивных радиоактивных отходов [5, 6]. Основная формула голландита — A2B8O16, где A может быть одновалентным или двухвалентным (чаще это калий или барий), а B может быть двух-, трех-, четырех- или пятивалентным в зависимости от выбранного состава. В большинстве опубликованных работ, где рассматривают данные объекты в качестве матриц для иммобилизации ядерных отходов, голландиты содержат барий (Ba) и цезий (Cs) в A-позиции и титан (Ti), частично замещенный для поддержания зарядовой нейтральности в системе, двух- или трехвалентными катионами в B-позиции [7-10]. Кроме того, включение Cs оказало стабилизирующее влияние на радиационную устойчивость и поведение голландита общей формулы BaxCsyZnx+y/2Ti8-x-y/2O16 при выщелачивании [11]. Отсюда следует, что есть определенные перспективы для разработки голландитовой керамики с более высоким содержанием Cs, используя радиационную и выщелачивающую стабильность, которая зависит от состава.

Известно, что, в основном, влияние на концентрационные пределы образования голландитовых фаз оказывает природа катионов, заселяющих октаэдрические позиции в их структуре, в особенности, если они близки по величинам электроотрицательности и ионных радиусов. Однако, увеличение размеров катионов, находящихся в туннельных позициях, ведет к уменьшению концентрационных областей кристаллизации [12]. Поэтому важно при синтезе голландитов рассчитывать состав, балансируя от максимально возможного количества токонесущих ионов (K, Ba, Rb, Cs), заселяющих А-позиции, до таких (меньших) значений, при которых еще возможно попасть в пределы кристаллизации.

В дополнение к вышеуказанным широко известным применениям, некоторые голландиты с большими туннелями, после ионного обмена, могут вмещать большое количество ионов натрия и способствовать диффузии Na+ в натрий-ионных батареях [13-15]. Следует отметить, что все потенциальные области применения непосредственно определяются структурными и электротранспортными свойствами (особенно ионной и электронной проводимостью). Например, в работе [16] при изучении голландита состава KxTi8O16 было показано, что проводимость ионов калия увеличивается при температуре ниже 800 °C, а в электронной проводимости наблюдались два максимума при 400 и 800 °C. Эти интересные свойства переноса электричества авторы связали с присутствием Ti3+ и структурным преобразованием из K1.36Ti8O16 в смесь K2Ti6O13 и TiO2. Также, был сделан вывод, что повышение температуры может ускорить ионную проводимость K+ и вызвать большую и быструю поляризацию. Важно отметить, что замещение некоторых позиций Ti4+ двух- или трехвалентными переходными металлами (Mn+), приводящее к образованию твердых растворов, подобных голландиту (Kx(MyTi8-y)O16), способствует повышению поляризационной способности и диэлектрической проницаемости [17, 18]. Так, в статье [19] при исследовании керамики на основе голландита K1.53(Cu0.76 Ti7.24)O16 было высказано предположение, что неконгруэнтное плавление некоторой части твердого раствора, происходящее при T = 1025-1075 °C, способствует образованию плотного керамического тела, характеризующегося хорошо развитыми диэлектрическими границами зерен, состоящими из CuO. Данное структурное преобразование, сопровождающееся увеличением границы зерен, может объяснить повышенную диэлектрическую проницаемость, связанную с поляризацией Максвелла—Вагнера, а также большие диэлектрические потери. Таким образом, полученные материалы, как считают авторы, полезны при изготовлении различных элементов электронных устройств именно благодаря наличию колоссальной диэлектрической проницаемости и специфической частотной зависимости электрических свойств.

Исходя из вышеперечисленного, изучение влияния состава голландитов, на электропроводность является актуальной задачей, позволяющей выявить соединения наиболее перспективные для практического применения в качестве твердых электролитов.

В настоящей работе представлены результаты исследования электропроводности фаз со структурой голландита, полученных с использованием метода сжигания цитратно-нитратных композиций в системе Cs2O–Al2O3–TiO2.

Экспериментальная часть

В качестве исходных реактивов использовались TiCl4, H2O2, HNO3, C6H8O7·H2O, Al(NO3)3·9H2O, а также Cs2CO3. Для синтеза выбранным методом предварительно реакцией Сs2CO3 с разбавленной HNO3 получали водный раствор нитрата цезия, а Ti -содержащий раствор синтезировали, аналогично методике, изложенной в [4]. Исходные компоненты смешивали, согласно выбранной расчетной стехиометрии. Количество лимонной кислоты соответствовало соотношению: 1 CsхAlхTi8-хO16 : 4.5 C6H8O7. После смешения всех компонентов введением раствора NH4OH pH доводили до 6.5, затем смесь выпаривали при 80 °С до состояния ксерогеля. Термообработка проводилась в две стадии и включала: сжигание при 650 °С, и после прессования под давлением около 100 МПа – обжиг при 1050 °С в течение 34 ч для получения керамики. Всего было синтезировано 4 образца (см. табл. 1).

 

Таблица 1. Состав образцов по шихте и согласно ЭДС, условное обозначение

Расчетный состав образцов по шихте

Химический состав образцов по ЭДС

Условное обозначение

Cs1.4Al1.4Ti6.6O16

Cs1.03Al1.19Ti6.85O16

CA1.4

Cs1.6Al1.6Ti6.4O16

Cs1.09Al1.53Ti6.58O16

CA1.6

Cs1.8Al1.8Ti6.2O16

Cs1.16Al1.84Ti6.33O16

CA1.8

Cs2Al2Ti6O16

Cs1.33Al2.01Ti6.16O16

CA2

 

Фазовый состав полученных образцов на различных стадиях синтеза контролировали методом порошковой рентгенографии (РФА), используя дифрактометр ДРОН-3, CuКα излучение. Микроструктуру образцов изучали с помощью сканирующего электронного микроскопа SM-32 (Мелитэк) с рентгеновским энергодисперсионным спектрометром – Oxford Instruments. Изображения были получены в режиме отраженных электронов с различным увеличением. Источник электронов – термоэмиссионный вольфрамовый катод. Для снижения поляризации на поверхность образцов был напылен углерод. Химический состав керамических элементов определяли с помощью энергодисперсионной рентгеновской спектроскопии (ЭДС) отдельных точек и участков.

Электропроводность образцов определяли двухконтактным методом в универсальной ячейке переменного тока с помощью RLC-метра PM6306. Измерения проводились на воздухе. Образцы для измерения электрических характеристик имели форму правильного цилиндра, без трещин, сколов, расслоений и т.п. На торцевые поверхности этих таблеток наносились металлические контакты путем вжигания платиносодержащей проводниковой пасты (производства ООО «ЭЛМА-ПАСТЫ») при температуре 1050 °С в течение 2 ч. Мнимую и действительную часть комплексного сопротивления (Z'', Z'), полную электропроводность σ определяли с помощью измерителя импеданса (Z-2000, ООО «Элинс») по двухэлектродной схеме в диапазоне частот от 1 Гц до 2 МГц с амплитудой измерительного сигнала 125 мВ в диапазоне температур 50–1050 °С.

Результаты и обсуждение

По данным рентгенофазового анализа полученный пористый керамический материал представлял собой тетрагональную голландитовую фазу (I4/m). Однако при меньших содержаниях цезия и алюминия, в образцах СА1.4 и СА1.6, наблюдалась примесь TiO2 в модификации рутил (рис. 1).

 

Рис. 1. Дифрактограммы полученных образцов: 1) СА1.4; 2) СА1.6; 3) СА1.8; 4) СА2.

Примечание: hkl указаны в соответствии с данными для Cs2Al2Ti6O16 ICDD 01-082-3100 [20], рефлексы • - TiO2 – ICDD 01-084-1284 [21].

 

По результатам сканирующей электронной микроскопии (СЭМ), зерна примеси TiO2 в СА1.4 и СА1.6 данным методом определить не удалось. На рис. 2 представлены электронные микрофотографии, полученные на шлифе образца СА1.4 с различным увеличением, а также его картирование по результатам энергодисперсионного рентгенофлюоресцентного анализа (ЭРФА).

 

Рис. 2. Микрофотографии образца СА1.4 при различном увеличении (черно-белые изображения) и его картирование согласно ЭРФА (цветные изображения).

 

Согласно результатам СЭМ керамика представляет собой пористый материал с размером зерен примерно 0.7–1.5 мкм.

По результатам ЭДС содержание цезия во всех образцах меньше номинального по шихте (табл. 1). Вероятно, это связано с преимущественным формированием голландитов определенного, наиболее устойчивого состава, которое может сопровождаться испарением избытка Cs при длительном обжиге.

Температурные зависимости электропроводности представлены на рис. 3. Наибольшая общая проводимость наблюдается у голландита СА1.8, тогда как для других образцов эти значения ниже. Данный факт, возможно, объясняется наименьшим заселением туннельных позиций [22], а также отсутствием примеси рутила.

 

Рис. 3. Температурная зависимость электропроводности образцов: 1) СА1.4; 2) СА1.6; 3) СА1.8; 4) СА2.

 

По температурным зависимостям проводимости для каждого из составов в диапазоне от 700 до 1000 °C была рассчитана энергия активации электропроводности Ea, которая вместе со значениями удельной проводимости при температуре 750 °C приведена в табл. 2.

 

Таблица 2. Энергия активации проводимости исследуемых образцов и значения их удельной проводимости σ при 750 °C

Условное обозначение

Энергия активации проводимости полученных образцов, эВ

Значение удельной проводимости образцов σ при 750 °C, См/см

CA1.4

1.623

2.19×10–5

CA1.6

1.770

4.09×10–5

CA1.8

1.582

5.45×10–5

CA2

1.545

4.95×10–5

 

Спектр импеданса для образца СА1.8 при температуре 750 °C приведен на рис. 4. Моделирование указанного спектра и построение эквивалентной схемы было произведено с использованием программного обеспечения Zview 4, что позволило определить параметры цепи, представленные в табл. 3.

 

Рис. 4. Годограф импеданса и эквивалентная схема для образца СА1.8 при температуре 750 °C. Точками приведены экспериментальные значения, линией показаны результаты моделирования по построенной эквивалентной схеме.

 

Таблица 3. Параметры эквивалентной цепи для образца СА1.8 при температуре 750 °C

Условное обозначение

C1, Ф

R1, Ом

CPE1, Ф

R2, Ом

CPE2, Ф

R3, Ом

T

n

T

n

СА1.8

2.276E-11

4716

7.283E-11

0.95

8699

9.82E-10

0.8

30813

 

Как видно из приведенных данных, график можно описать тремя полуокружностями, первая из которых может быть продолжена в сторону начала координат. Согласно значениям емкости первые два контура (R1/C1 и R2/CPE1) можно отнести к объемному сопротивлению зерен образца, а два значения емкости может свидетельствовать о наличии дисперсии зерен по составу, как это ранее наблюдалось в калий-титанатных голландитах [23]. Третий контур (R3/CPE2), наибольшего радиуса – согласно величине емкостной составляющей отвечает сопротивлению границ зерен.

Заключение

В результате исследования показано формирование голландитовой фазы в системе Cs2O–Al2O3–TiO2 при синтезе методом сжигания, исходя из состава: CsxAlxTi8-xO16 при x от 1.8 до 2.0. При этом химический анализ полученной керамики указывает на существенное снижение концентрации цезия за счет испарения в процессе обжига. Однофазный образец голландита с наименьшим содержанием Cs проявил максимальную общую электропроводность.

Определяющим фактором, влияющим на электропроводность в изученной керамике, согласно анализу спектров импеданса является сопротивление границ зерен. Это связано с образованием пористой микроструктуры.

Финансирование работы

Работа выполнена в рамках государственного задания ИХС РАН (тема № 1023032900322-9-1.4.3).

Конфликт интересов

Авторы заявляют, что у них нет конфликта интересов.

×

About the authors

О. Ю. Синельщикова

Институт химии силикатов им. И.В. Гребенщикова РАН

Author for correspondence.
Email: sinelshikova@mail.ru
Russian Federation, 199034, Санкт-Петербург, наб. Макарова, 2

Н. В. Беспрозванных

Институт химии силикатов им. И.В. Гребенщикова РАН

Email: besprozvannykh.nv@gmail.com
Russian Federation, 199034, Санкт-Петербург, наб. Макарова, 2

Д. С. Ершов

Институт химии силикатов им. И.В. Гребенщикова РАН

Email: sinelshikova@mail.ru
Russian Federation, 199034, Санкт-Петербург, наб. Макарова, 2

References

  1. Cao C., Singh K., Hay Kan W., Avdeev M. and Thangadurai V. Electrical properties of hollandite-type Ba1.33Ga2.67Ti5.33O16, K1.33Ga1.33Ti6.67O16, and K1.54Mg0.77Ti7.23O16 // Inorg. Chem. 2019. V. 58. P. 4782 – 4791. doi: 10.1021/acs.inorgchem.8b03152
  2. Kijima N., Sakao M., Manabe T. and Akimoto J. Synthesis, crystal structure, and electrochemical properties of niobium-substituted hollandite-type titanium dioxides, KxTi1–yNbyO2, with different potassium content in the tunnel space // Solid State Ion. 2021. V. 369. 115727. doi: 10.1016/j.ssi.2021.115727
  3. Khan M.N., Han L., Wang P., He J., Yang B., Yan T., Shi L. and Zhang D. SO2-tolerant NOx reduction over ceria-based catalysts: Shielding effects of hollandite Mn-Ti oxides // Chem. Eng. J. 2020. V. 397. 125535. doi: 10.1016/j.cej.2020.125535
  4. Беспрозванных Н.В., Синельщикова О.Ю., Кучаева С.К., Уголков В.Л., Альмяшев В.И., Смирнова А.М., Коптелова Л.А. и Петров С.А. Методика золь гель синтеза и выщелачивания калиевых голландитов // ЖПХ. 2015. Т. 88. С. 185-189. [Besprozvannykh N.V., Sinel’nikova O.Y., Kuchaeva S.K., Ugolkov V.L., Al’myashev V.I., Smirnova A.M., Koptelova, L.A. and Petrov, S.A., Sol-gel synthesis and leaching of potassium hollandites // Russ. J. Appl. Chem. 2015. V. 88. P. 192 – 196. doi: 10.1134/S1070427215020020 ]
  5. Fang Z., Xu X., Yang X., Xie H., Zhao X., Wang B., Zhao D. and Yang Y. Structural stability and aqueous durability of Cs incorporation into BaAl2Ti6O16 hollandite. // J. Nucl. Mater. 2022. V. 565. 153716. doi: 10.1016/j.jnucmat.2022.153716
  6. Bailey D.J., Stennett M.C., Mason A.R. and Hyatt N.C. Synthesis and characterisation of the hollandite solid solution Ba1.2-xCsxFe2.4-xTi5.6+xO16 for partitioning and conditioning of radiocaesium // J. Nucl. Mater. 2018. V. 503. P. 164 – 170. doi: 10.1016/j.jnucmat.2018.03.005
  7. Aubin-Chevaldonnet V., Caurant D., Dannoux A., Gourier D., Charpentier T., Mazerolles L., et al. Preparation and characterization of (Ba,Cs)(M,Ti)8O16 (M = Al3+, Fe3+, Ga3+, Cr3+, Sc3+, Mg2+) hollandite ceramics developed for radioactive cesium immobilization // J. Nucl. Mater. 2007. V. 366. P. 137 – 160. doi: 10.1016/j.jnucmat.2006.12.051
  8. Carter M.L., Withers R.L. A universally applicable composite modulated structure approach to ordered BaxMyTi8-yO16 hollandite-type solid solutions // J. Solid State Chem. 2005. V. 178. P. 1903 – 1914. doi: 10.1016/j.jssc.2005.03.040
  9. Tang M., Tumurugoti P., Clark B., Sundaram S.K., Amoroso J., Marra J., et al. Heavy ion irradiations on synthetic hollandite-type materials: Ba1.0Cs0.3A2.3Ti5.7O16 (A=Cr, Fe, Al) // J. Solid State Chem. 2016. V. 239. P. 58 – 63. doi: 10.1016/j.jssc.2016.04.014
  10. Ewing R.C., Weber W.J., Clinard F.W. Radiation effects in nuclear waste forms for high-level radioactive waste // Prog. Nucl. Energy. 1995. V. 29. P. 63 – 127. doi: 10.1016/0149-1970(94)00016-Y
  11. Grote R., Hong T., Shuller-Nickles L., Amoroso J., Tang M., Brinkman K.S. Radiation tolerant ceramics for nuclear waste immobilization: Structure and stability of cesium containing hollandite of the form (Ba,Cs)1.33(Zn,Ti)8O16 and (Ba,Cs)1.33(Ga,Ti)8O16 // J. Nucl. Mater. 2019. V. 518. P. 166 – 176. doi: 10.1016/j.jnucmat.2019.03.005
  12. Петров С.А., Григорьева Л.Ф., Сазеев И.Ю., Филатов С.К. Некоторые кристаллохимические особенности фаз со структурой голландита, кристаллизующихся в системах K2O-MO(M2O3)–TiO2 (M – Mg, Zn, Ga); MI2 O–MgO–TiO2 (MI – Li, K, Rb, Cs) // Неорган. материалы. 1994. Т. 30. С. 963 – 966.
  13. Vasileiadis A. and Wagemaker M. Thermodynamics and kinetics of Na-ion insertion into hollandite-TiO2 and O3-layered NaTiO2: an unexpected link between two promising anode materials for Na-ion batteries // Chem. Mater. 2017. V. 29. P. 1076 – 1088. doi: 10.1021/acs.chemmater.6b03928
  14. Zhang Q., Wei Y., Yang H., Su D., Ma Y., Li H., Zhai T. Tunnel-structured KxTiO2 nanorods by in situ carbothermal reduction as a long cycle and high rate anode for sodiumion batteries // ACS Appl. Mater. Interfaces. 2017. V. 9. P. 7009 – 7016. doi: 10.1021/acsami.6b13869
  15. Ding J., Hu W., Paek E., Mitlin D. Review of hybrid ion capacitors: from aqueous to lithium to sodium // Chem. Rev. 2018. V. 118. P. 6457 – 6498. doi: 10.1021/acs.chemrev.8b00116
  16. Feng T., Li L., Lv Z., Li B., Zhang Y., Li G. Temperature-dependent electrical transport behavior and structural evolution in hollandite-type titanium-based oxide // J. Amer. Chem. Soc. 2019. V. 102. P. 6381 – 7030. doi: 10.1111/jace.16520
  17. Gorokhovsky A.V., Tretyachenko E.V., Goffman V.G., Gorshkov N.V., Fedorov F.S., Sevryugin A.V. Preparation and dielectric properties of ceramics based on mixed potassium titanates with the hollandite structure // Inorg. Mater. 2016. V. 52. P. 587 – 592. doi: 10.1134/S0020168516060042
  18. Gorshkov N.V., Goffman V.G., Vikulova M.A., Burmistrov I.N., Kovnev A.V., Gorokhovsky A.V. Dielectric properties of the polymer–matrix composites based on the system of Co-modified potassium titanate–polytetrafluorethylene // J. Compos. Mater. 2018. V. 52. P. 135 – 144. doi: 10.1177/0021998317703692
  19. Gorshkov N., Vikulova M., Gorbunov M., Mikhailova D., Burmistrov I., Kiselev N., Artyukhov D., Gorokhovsky A. Synthesis of the hollandite-like copper doped potassium titanate high-k ceramics // Ceram. Int. 2021. V. 47. P. 5721 – 5729. doi: 10.1016/j.ceramint.2020.10.158
  20. Knyazev A.V., Maczka M., Ladenkov I.V., Bulanov E.N, Ptak M. Crystal structure, spectroscopy, and thermal expansion of compounds in MI2O–Al2O3 –TiO2 system // J. Solid State Chem. 2012. V. 196. P. 110 – 118. doi: 10.1016/j.jssc.2012.05.043
  21. Burdett J.K., Hughbanks T., Miller G.J., Richardson J.W.jr., Smith J.V. Structural-electronic relationships in inorganic solids: Powder neutron diffraction studies of the rutile and anatase polymorphs of titanium dioxide at 15 and 295 K // J. Am. Chem. Soc. 1987. V. 109. P. 3639 – 3646. doi: 10.1021/ja00246a021
  22. Takahashi T., Kuwabara K. Ionic conductivities of hollandites // Electrochim. Acta. 1978. V. 23. P. 375 – 379. doi: 10.1016/0013-4686(78)80077-2
  23. Besprozvannykh N.V., Sinel’shchikova O.Yu., Morozov N.A., Kuchaeva S.K., Galankina O.L. Combustion synthesis and electrophysical properties of hollandites of the system K2O–MeO–TiO2 (Me = Mg, Ni, Cu) // С eram. Int. 2022. V. 48. P. 24283 – 24289. doi: 10.1016/j.ceramint.2022.04.048

Supplementary files

Supplementary Files
Action
1. JATS XML
Download
2. Fig. 1. Diffraction patterns of the obtained samples: 1) CA1.4; 2) CA1.6; 3) CA1.8; 4) CA2.

Download (97KB)
Indexing metadata
3. Fig. 2. Micrographs of sample CA1.4 at different magnifications (black and white images) and its mapping according to ERFA (color images).

Download (454KB)
Indexing metadata
4. Fig. 3. Temperature dependence of electrical conductivity of samples: 1) CA1.4; 2) CA1.6; 3) CA1.8; 4) CA2.

Download (105KB)
Indexing metadata
5. Fig. 4. Impedance hodograph and equivalent circuit for sample CA1.8 at 750 °C. The dots show the experimental values, the line shows the results of modeling using the constructed equivalent circuit.

Download (50KB)
Indexing metadata

Copyright (c) 2024 Russian Academy of Sciences

Согласие на обработку персональных данных с помощью сервиса «Яндекс.Метрика»

1. Я (далее – «Пользователь» или «Субъект персональных данных»), осуществляя использование сайта https://journals.rcsi.science/ (далее – «Сайт»), подтверждая свою полную дееспособность даю согласие на обработку персональных данных с использованием средств автоматизации Оператору - федеральному государственному бюджетному учреждению «Российский центр научной информации» (РЦНИ), далее – «Оператор», расположенному по адресу: 119991, г. Москва, Ленинский просп., д.32А, со следующими условиями.

2. Категории обрабатываемых данных: файлы «cookies» (куки-файлы). Файлы «cookie» – это небольшой текстовый файл, который веб-сервер может хранить в браузере Пользователя. Данные файлы веб-сервер загружает на устройство Пользователя при посещении им Сайта. При каждом следующем посещении Пользователем Сайта «cookie» файлы отправляются на Сайт Оператора. Данные файлы позволяют Сайту распознавать устройство Пользователя. Содержимое такого файла может как относиться, так и не относиться к персональным данным, в зависимости от того, содержит ли такой файл персональные данные или содержит обезличенные технические данные.

3. Цель обработки персональных данных: анализ пользовательской активности с помощью сервиса «Яндекс.Метрика».

4. Категории субъектов персональных данных: все Пользователи Сайта, которые дали согласие на обработку файлов «cookie».

5. Способы обработки: сбор, запись, систематизация, накопление, хранение, уточнение (обновление, изменение), извлечение, использование, передача (доступ, предоставление), блокирование, удаление, уничтожение персональных данных.

6. Срок обработки и хранения: до получения от Субъекта персональных данных требования о прекращении обработки/отзыва согласия.

7. Способ отзыва: заявление об отзыве в письменном виде путём его направления на адрес электронной почты Оператора: info@rcsi.science или путем письменного обращения по юридическому адресу: 119991, г. Москва, Ленинский просп., д.32А

8. Субъект персональных данных вправе запретить своему оборудованию прием этих данных или ограничить прием этих данных. При отказе от получения таких данных или при ограничении приема данных некоторые функции Сайта могут работать некорректно. Субъект персональных данных обязуется сам настроить свое оборудование таким способом, чтобы оно обеспечивало адекватный его желаниям режим работы и уровень защиты данных файлов «cookie», Оператор не предоставляет технологических и правовых консультаций на темы подобного характера.

9. Порядок уничтожения персональных данных при достижении цели их обработки или при наступлении иных законных оснований определяется Оператором в соответствии с законодательством Российской Федерации.

10. Я согласен/согласна квалифицировать в качестве своей простой электронной подписи под настоящим Согласием и под Политикой обработки персональных данных выполнение мною следующего действия на сайте: https://journals.rcsi.science/ нажатие мною на интерфейсе с текстом: «Сайт использует сервис «Яндекс.Метрика» (который использует файлы «cookie») на элемент с текстом «Принять и продолжить».