Открытый доступ
Доступ предоставлен
Только для подписчиков
Том 88, № 3 (2025)
ЯДРА. Эксперимент
Сечения фотонейтронных реакций на ядре 115In
Аннотация
При использовании опубликованных данных для сечений выхода нейтронов σ(g, xn) = σ(g, 1n) + 2σ(g, 2n) и полной фотонейтронной реакции σ(g, sn) = σ(g, 1n) + σ(g, 2n), определенных для ядра 115In в эксперименте на пучке тормозного g-излучения, получены новые данные по сечениям парциальных реакций (g, 1n) и (g, 2n). С помощью экспериментально-теоретического метода оценки сечений парциальных фотонейтронных реакций, основанного на физических критериях, выполнено исследование их достоверности. Установлено, что новые оцененные сечения реакций 115In(γ, 1n)114In и 115In(γ, 2n)113In, соответствующие физическим критериям достоверности, определенным образом отличаются от экспериментальных сечений. Выполнено сравнение новых оцененных данных с результатами аналогичной оценки, выполненной ранее на основании результатов, полученных для сечений парциальных реакций на ядре 115In в эксперименте на пучке квазимоноэнергетических аннигиляционных фотонов. Показано, что обе оценки с помощью экспериментально-теоретического метода близки.
Ядерная физика. 2025;88(3):245-255
245-255
УГЛОВОЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЕ G-КВАНТОВ В РЕАКЦИЯХ С ЛЕГКИМИ ЧАСТИЦАМИ НА ЯДРЕ 12С, ОПРЕДЕЛЕННОЕ С ПОМОЩЬЮ ЧАСТИЦА–G-КОРРЕЛЯЦИЙ
Аннотация
Функция угловой корреляции конечной частицы y и g-кванта использована для анализа g-излучения, снимающего возбуждение образованного в реакции ядра. Сравниваются экспериментальные и расчетные угловые распределения g-излучения при девозбуждении ядра 12С(2+) в неупругом рассеянии дейтронов и нейтронов. В неупругом рассеянии дейтронов с энергией 15.3 МэВ анализ выполнен при использовании экспериментальных и расчетных значений спин-тензоров матрицы плотности ядра 12С(2+), определенных нами ранее. В неупругом рассеянии нейтронов с энергией 14.1 МэВ экспериментальное угловое распределение g-квантов (коллаборация ТАНГРА) сопоставлено с рассчитанным на основе спин-тензоров , определенных в методе связанных каналов. Нормированные УР g-квантов в рассеянии как дейтронов, так и нейтронов согласуются с экспериментальными. Показано, что анизотропия g-излучения в неупругом рассеянии нейтронов в ~1.5 раза превышает анизотропию в неупругом рассеянии дейтронов.
Ядерная физика. 2025;88(3):256-263
256-263
ЭЛЕМЕНТАРНЫЕ ЧАСТИЦЫ И ПОЛЯ. Эксперимент
SND@LHC В 2025 г. И ДАЛЕЕ
Аннотация
Эксперимент SND@LHC исследует процессы с участием нейтрино, генерируемых на Большом адронном коллайдере в области псевдобыстрот 7.2 < η < 8.6. Детектор включает мишень массой 830 кг, состоящую из вольфрамовых пластин, чередующихся с эмульсионными и электронными детекторами, за которой расположены адронный калориметр и система регистрации мюонов. Конструкция детектора дает уникальную возможность изучать рождение чармированных частиц в области псевдобыстрот, недоступной для других экспериментов. В настоящей работе описано современное состояние эксперимента и перспективы на ближайшие годы.
Ядерная физика. 2025;88(3):264-273
264-273
Измерение сечения процесса e+e– → p0γ вблизи резонанса φ(1020) на детекторе СНД
Аннотация
В эксперименте с детектором СНД на e+e−-коллайдере ВЭПП-2000 измерено сечение процесса e+e− →p γ в области энергий в системе центра масс от 1000 до 1060 MэВ. В максимуме резонанса φ(1020) систематическая ошибка измерения сечения составляет 1.3%, а статистическая — 2.2%. На сегодняшний день это самое точное измерение сечения процесса e+e− →p0γ . В результате аппроксимации данных моделью векторной доминантности измерена вероятность распада B(φ→p0γ )= (1.452 ± 0.024 ± 0.067) ×10−3.
Ядерная физика. 2025;88(3):274-285
274-285
Определение выхода нейтронов из “Толстой” Be-мишени, облучаемой протонами с энергией 21.5 МэВ, с использованием системы мониторирования протонного пучка
Аннотация
Представлены результаты определения выхода нейтронов стенда НС-21М на базе линейного ускорителя протонов И-2 и Be-мишени толщиной 3.8 мм при ее бомбардировке протонами с энергией 21.5 МэВ. Данная величина получена путем вычисления интегрального потока нейтронов, пересекающих переднюю полусферу на заданном расстоянии от центра Ве-мишени к среднему потоку протонов, прошедших коллиматор заданного диаметра. Экспериментальное значение данной величины — = (1.35 ± 0.09) × 10−2, а расчетное, полученное путем моделирования полной математической модели стенда НС-21М с использованием транспортной программы PHITS-3.31, соответствует значению = 1.18 × 10−2. Для энергии протонов 21.2 МэВ с использованием мониторных реакций natCu(p, x)62Zn и natCu(p, x)63Zn определены сечения реакций natCu(p, x)61Cu,62Cu,64Cu. Построены расчетные функции возбуждения этих реакций (TENDL-2023, JENDL-5, PADF-2 и PHITS-3.31 (модель INCL)) в диапазоне 0.01–3 ГэВ вместе с экспериментальными данными, представленными в EXFOR.
Ядерная физика. 2025;88(3):286-302
286-302