Теплопроводность жидких сплавов системы Na–Pb

Cover Page

Cite item

Full Text

Abstract

Методом лазерной вспышки измерена теплопроводность λ жидких сплавов натрий–свинец (10, 21, 31, 41, 50 и 63 ат. % Pb) в интервале температуры от линии ликвидуса до 1070 К с неопределенностью 4–6%. Построены температурные и концентрационные зависимости λ. Установлено, что для большинства исследованных сплавов теплопроводность с температурой растет монотонно и имеет довольно низкие значения по сравнению с чистыми расплавами Na и Pb: от 3.7 до 12.0 Вт/ (мК). На концентрационной зависимости λ выявлен пологий минимум в интервале концентрации свинца XPb≈ 20–50 ат. %. Отмечены корреляции между полученными результатами по теплопроводности и другими теплофизическими свойствами, которые косвенно подтверждают существующие в литературе представления о формировании в жидкой системе Na–Pb ионных комплексов.

Full Text

ВВЕДЕНИЕ

Жидкие сплавы натрия со свинцом относятся к интересному классу расплавов, у которых помимо металлической связи между атомами есть тенденция к образованию ионной (или ионно-ковалентной) связи вследствие большой разницы в электроотрицательности компонентов [1–5]. Это приводит к локализации электронов проводимости и появлению ярко выраженных экстремумов на концентрационных зависимостях многих теплофизических свойств [6–14] жидкой системы Na–Pb. Согласно [1–5], подобные явления свидетельствуют о химическом упорядочивании в расплавах этой системы в виде образования двух типов комплексов Na4Pb и Na4Pb4 с частично ионной межатомной связью. Некоторое прямое подтверждение существования этих структурных единиц получено из нейтронографических исследований [1, 15].

С практической точки зрения жидкие сплавы Na–Pb интересны тем, что расплавы с малым содержанием свинца (до 10 ат. %) рассматриваются как перспективные теплоносители для ядерных реакторов на быстрых нейтронах [16], поскольку являются существенно менее пожароопасными по сравнению с чистым натрием. В [17] установлено, что сплав с 10 ат. % свинца не горит на воздухе вплоть до 973 К и обладает пониженной взрывоопасностью при контакте с водой. Однако многие физические свойства жидкой системы Na–Pb, в особенности теплопроводность λ, изучены недостаточно надежно и подробно, что не позволяет в полной мере оценить перспективы применения этих расплавов в ядерной энергетике. В литературе имеется лишь одна экспериментальная работа [18] по измерению λ расплава Na20Pb80 с погрешностью 15%, а также оценочные значения λ [17] для составов с концентрацией Pb до 10 ат. %. Таким образом, получение достоверной экспериментальной информации по теплопроводности жидких сплавов Na–Pb в широких интервалах температуры и концентрации является актуальной задачей для обновления и расширения существующей научной базы по теплофизическим свойствам подобных жидкометаллических систем.

МЕТОДИКА И ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ТЕХНИКА

В настоящей работе проведены измерения теплопроводности жидких сплавов Na–Pb с содержанием свинца XPb=10, 21, 31, 41, 50 и 63 ат. % в интервале температуры от линии ликвидуса до Tmax= 1070 К. Величина λ определялась методом лазерной вспышки на установке LFA-427 с использованием герметичных измерительных ампул из нержавеющей аустенитной стали марки 12Х18Н10Т. Подробное описание расчетной модели для определения λ жидких образцов с учетом реальной геометрии ампулы приведено в [19].

Исходными компонентами для сплавов являлись свинец марки С0 чистотой не менее 99.992 вес.% и натрий чистотой не менее 99.9 вес.%. Для предотвращения загрязнения образцов, особенно Na, все этапы приготовления сплавов проводились в атмосфере высокочистого аргона (99.999 об.%) внутри перчаточного бокса. Поверхности свинцового слитка предварительно механически отчищались от окислов. Натрий поставлялся в запаянной ампуле из стекла «пирекс», заполненной аргоном. Ампула разбивалась с одного конца и нагревалась до жидкого состояния Na. Последний выливался через стальную сетку с мелкими отверстиями в специальный тигель. Готовые куски Na и Pb взвешивались на электронных весах с точностью 2–3 мг и закладывались в измерительную ампулу. Далее стальная ампула вместе с навесками Na и Pb герметизировалась электродуговой сваркой внутри бокса и нагревалась в муфельной печи до 700 К, при этом ампула некоторое время встряхивалась для хорошей гомогенизации сплава. В итоге фактическое содержание Pb в приготовленных таким образом сплавах составляло 10.00±0.03, 21.01±0.05, 30.71±0.09, 41.12±0.12, 49.98±0.22 и 63.38±0.37 ат.%.

Перед началом измерений на LFA-427ампула с расплавом выдерживалась в течение часа при максимальной температуре эксперимента Tmax. Проведенные оценки с учетом данных о коэффициентах взаимной диффузии в расплавах натрий–свинец [13] и небольшого объема сплава в ампуле (порядка 1 мл) показали, что этого времени достаточно для получения практически однородного по составу жидкого образца. Измерения λ проводились в режиме охлаждения от Tmax до температуры ликвидуса TL. Температуры TL для каждого состава определялись с точностью ±1.5 К по результатам проведения термического анализа на массивном изопериболическом калориметре смешения, как описано в [14]. В расчетных уравнениях для λ [19] привлекались численные данные по теплофизическим свойствам материала ампулы 12Х18Н10Т [19], а также значения плотности [13] и теплоемкости [14] исследуемых расплавов. Толщина зондируемого слоя сплава в ампуле при комнатной температуре составляла ~2.5 мм, а ее изменение при нагреве в жидком состоянии учитывалось по тепловому расширению стали 12Х18Н10Т [19]. Неопределенность полученных данных по λ оценивается в 4.2–5.3% для интервала 600–1100 К. Данная неопределенность включает случайные погрешности (0.6–2.4%) и неисключенные систематические ошибки, основной вклад в которые вносит неопределенность температуропроводности ампул. Следует отметить, что измерения термических [13], калорических [14] свойств жидкой системы Na–Pb и теплопроводности в настоящей работе осуществлялись в одной лаборатории Института теплофизики CО РАН, а исследуемые сплавы готовились из исходных металлов Na и Pb из одной партии.

РЕЗУЛЬТАТЫ И ОБСУЖДЕНИЕ

Результаты измерений теплопроводности представлены на рис. 1, из которого видно, что величина λ для большинства жидких сплавов Na–Pb с температурой растет монотонно и имеет довольно низкие значения. Измеренные значения теплопроводности лежат в диапазоне от 3.7 до 12.0 Вт/(м К) во всем исследованном интервале температуры, что в среднем примерно в 3 и 9 раз меньше, чем у чистых расплавов свинца и натрия соответственно. Таким образом, смешение двух жидких металлов Na и Pb с относительно хорошей теплопроводностью [20, 21] приводит к существенному падению λ полученного раствора. Такие низкие значения сопоставимы со значениями λ подобных жидкометаллических систем (K–Pb [22] и Cs–Pb [23]) и прямо указывают на существенную локализацию электронов проводимости в этой системе. Это хорошо сопоставляется с представлениями авторов [1–5] о формировании в жидких сплавах M–Pb (M – щелочной металл) химического ближнего порядка в виде ассоциированных ионных комплексов. Тенденция к возникновению этих комплексов в расплавах M–Pb обусловлена тем, что разница в электроотрицательности между M и Pb оказывается достаточной для частичного смещения валентных электронов атомов M к атомам Pb. Согласно модельным представлениям [1–5], четыре катиона М+ располагаются вокруг аниона Pb4– или тетраэдрического кластера [Pb4]4– и удерживаются ими кулоновскими силами. В итоге часть валентных электронов M и Pb оказывается запертой в этих комплексах, а химическая связь между ионами M+ и Pb– и структура расплава становятся солеподобными. Это приводит к аномальным особенностям на зависимостях физических свойств M–Pb [6–14, 22–25]. Так, удельное электросопротивление ρel у расплавов M–Pb относительно аддитивных значений может меняться на порядок в зависимости от концентраций компонентов [7–10, 24, 25]. Например, у эквиатомного состава Cs–Pb [25] величина электросопротивления примерно в 70 раз больше значения ρel для расплава свинца, а добавка 20 ат.% Pb к Na увеличивает ρel почти в 17 раз по сравнению с чистым Na [7]. Предполагается [1–5], что в жидких сплавах тяжелых щелочных металлов (K, Rb, Cs) со свинцом формируются полианионные структуры вида M4Pb4, а в сплавах Li–Pb и Na–Pb преобладают октетные соединения вида M4Pb. Последний вид сохраняет стабильность лишь в случае малых размеров катионов [26] (таких как Li+ и Na+) и теряет ее в случае достаточно больших катионов (таких как K+, Rb+ или Cs+).

 

Рис. 1. Теплопроводность жидких сплавов Na–Pb: 1 – данные для Pb [20], 2 – Na [21], 3 – Na20Pb80 [18], 4 – Na90Pb10, 5 – Na79Pb21, 6 – Na69Pb31, 7 – Na59Pb41, 8 – Na50Pb50, 9 – Na37Pb63; ось ординат представлена в логарифмическом масштабе.

 

Наименее теплопроводными расплавами являются сплавы с концентрациями XPb = = 21–41 ат. %, а для крайних составов XPb = 10 и 80 ат.% кривые λ(T) лежат выше остальных сплавов (рис. 1). Такое поведение кривых λ(T) может косвенно указывать на наличие в жидкой системе Na–Pb двух типов комплексов M4Pb4 и M4Pb с большей относительной долей последних. Следует отметить, что вблизи температур ликвидуса сплавов наименьшее значение λ наблюдалось для состава XPb = 21 ат.%. Это хорошо коррелирует с результатами исследований электросопротивления расплавов Na–Pb [7–9], для которых величина ρel на концентрационной зависимости имеет ярко выраженный пик с максимумом в диапазоне концентраций XPb ≈ 20–23 ат.%.

На рис. 2 представлены изменения теплопроводности ∆λ сплавов относительно значения λ при температуре ликвидуса TL. Видно, что наибольший относительный рост λ с температурой наблюдался у составов Na79Pb21 и Na69Pb31. Величина λ для этих расплавов увеличилась более чем на 80% при нагреве на 400 К выше TL, тогда как у других составов ∆λ не превышает 60%. Это хорошо согласуется с результатами исследования температурного коэффициента удельного электросопротивления  в [7–9]. Так, в этих работах было выявлено, что величина  на концентрационной зависимости имеет минимум вблизи XPb = 20 ат. % и принимает отрицательные значения для расплавов, содержащих ~ 15–30 ат.% Pb. Рост кривых λ(T) с увеличением температуры в совокупности с отрицательными значениями  может свидетельствовать о диссоциации упорядоченных структур в расплавах Na–Pb с высвобождением все большего числа свободных электронов. Вероятно, более резкий рост λ для Na79Pb21 и Na69Pb31 указывает на максимальную относительную долю ионных комплексов типа M4Pb, разрушение которых более активно восстанавливает металлическое поведение данных расплавов по сравнению с другими.

 

Рис. 2. Изменение теплопроводности сплавов относительно значения λ при температуре ликвидуса TL: 1 – Na90Pb10, 2 – Na79Pb21, 3 – Na69Pb31, 4 – Na59Pb41, 5 – Na50Pb50, 6 – Na37Pb63, 7 – Na20Pb80, 8 – Pb.

 

Полученные данные по λ сплавов аппроксимировались методом наименьших квадратов в интервале от температуры ликвидуса до 1073 К полиномом следующего вида:

λ(T) = λ(TL) + A(T – TL) + B(T – TL)2, (1)

где A, B – константы. Величина λ в уравнении (1) рассчитывается в единицах Вт/(м К). Коэффициенты полинома приведены в таблице. Среднеквадратичные отклонения экспериментальных точек от аппроксимационных зависимостей не превышают 0.8–2.2%.

 

Коэффициенты полинома (1) для теплопроводности жидких сплавов Na–Pb

XPb, ат. %

TL, К

λ(TL), Вт/(м К)

A × 103

B × 106

10

593.1

8.706

9.575

–5.57

21

644.5

3.688

8.736

–2.87

31

677.5

4.126

8.380

1.48

41

603.3

4.128

8.587

–12.43

50

644.5

5.523

11.996

–10.43

63

573.3

6.048

10.961

–5.32

 

На рис. 3 приведены концентрационные зависимости теплопроводности жидких сплавов Na–Pb при температуре ликвидуса TL и при 1000 К вместе с литературными данными [18] для расплава Na20Pb80. Видно, что на линии ликвидуса и на изотерме имеется широкий минимум в области концентрации XPb ≈ 20–50 ат. %, в котором величина теплопроводности жидкого сплава в 4–22 раз меньше λ чистых Na и Pb и примерно в 7 раз меньше аддитивных значений. Полученные концентрационные зависимости λ(XPb) хорошо коррелируют с результатами для других теплофизических свойств исследуемой системы. Так, например, при изучении термических свойств жидких сплавов Na–Pb был установлен эффект «химического сжатия» [13]: величина относительного избыточного мольного объема ∆Vm составила –17% при концентрации XPb = 30 ат.% с широким минимумом на концентрационной зависимости ∆Vm(XPb) в интервале XPb ≈ 25–50 ат.%. В [12] на концентрационной зависимости теплоемкости системы Na–Pb наблюдался размытый максимум в диапазоне XPb ≈ 30–50 ат.%.

 

Рис. 3. Концентрационные зависимости теплопроводности жидких сплавов Na–Pb: 1 – при TL, 2 – при 1000 К, 3 – Na20Pb80 при TL [18], 4 – Na20Pb80 при 1000 К [18]; пунктирная линия – расчет по правилу аддитивности.

 

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Проведено экспериментальное исследование теплопроводности жидких сплавов Na–Pb в интервале температуры от линии ликвидуса до 1070 К. Расплавы Na–Pb рассматриваются как перспективные жидкометаллические теплоносители для ядерных реакторов на быстрых нейтронах [16]. Однако, как видно по полученным температурным λ(T) и концентрационным λ(XPb) зависимостям, использование расплавов Na–Pb с концентрацией Pb больше 10 ат. % в качестве теплоносителя крайне невыгодно ввиду аномально низких значений теплопроводности. Такие значения λ для рассматриваемых расплавов могут свидетельствовать о наличии химического ближнего порядка в жидкой системе Na–Pb.

Исследование выполнено в рамках госзадания ИТ СО РАН (№ 121031800219-2).

×

About the authors

А. Ш. Агажанов

Институт теплофизики им. С.С. Кутателадзе СО РАН

Author for correspondence.
Email: scousekz@gmail.com
Russian Federation, Новосибирск

Р. Н. Абдуллаев

Институт теплофизики им. С.С. Кутателадзе СО РАН

Email: scousekz@gmail.com
Russian Federation, Новосибирск

А. Р. Хайрулин

Институт теплофизики им. С.С. Кутателадзе СО РАН

Email: scousekz@gmail.com
Russian Federation, Новосибирск

С. В. Станкус

Институт теплофизики им. С.С. Кутателадзе СО РАН

Email: scousekz@gmail.com
Russian Federation, Новосибирск

References

  1. Van der Lugt W. Zintl Ions as Structural Units in Liquid Alloys // Phys. Scr. 1991. V.39. P. 372.
  2. Van der Lugt W. Polyanions in Liquid Ionic Alloys: A Decade of Research // J. Phys. Condens. Matter. 1996. V. 8. № 34. P. 6115.
  3. Saboungi M.L., Geertsma W., Price D.L. Ordering in Liquid Alloys // Annu. Rev. Phys. Chem. 1990. V. 41.№ 1. P. 207.
  4. Reijers H.T.J., Saboungi M.L., Price D.L., Richardson Jr. J.W., Volin K.J., van der Lugt W. Structural Properties of Liquid Alkali-metal–Lead Alloys: NaPb, KPb, RbPb, and CsPb // Phys. Rev.B. 1989. V. 40. № 9. P. 6018.
  5. Гантмахер В.Ф. Химическая локализация // УФН. 2002. Т. 172. № 11. С. 1283.
  6. Морачевский А.Г. Физико-химические свойства, структура и электрохимическое поведение жидких сплавов системы натрий–свинец (обзор) // Журн. прикл. химии. 1997. Т. 70. № 7. С. 1057.
  7. Calaway W.F., Saboungi M.-L. Electrical Resistivity of the Na–Pb System: Measurements and Interpretation // J. Phys. F: Met. Phys. 1983. V. 13. № 6. P. 1213.
  8. Meijer J.A., Geertsma W., van der Lugt W. Electrical Resistivities of Liquid Alkali–Lead and Alkali–Indium Alloys // J. Phys. F: Met. Phys. 1985. V. 15. № 4. P. 899.
  9. Van der Marel C., van Oosten A.B., Gertsma W., van der Lugt W. The Electrical Resistivity of Liquid Li–Sn, Na–Sn, and Na–Pb Alloys: Strong Effects of Chemical Interactions // J. Phys. F: Met. Phys. 1982. V. 12. № 10. P. 2349.
  10. Matsunaga S., Tamaki S. Compound-forming Effect in the Resistivity of Liquid Na–Pb Alloys // J. Phys. Soc. Jpn. 1983. V. 52. № 5. P. 1725.
  11. Matsunaga S., Ishiguro T., Tamaki S. Thermodynamic Properties of Liquid Na–Pb Alloys // J. Phys. F: Met. Phys. 1983. V. 13. № 3. P. 587.
  12. Ruppersberg H., Jost J. Determination of the Heat Capacity of Liquid Alloys According to the (∂p/∂T)s Procedure: Pb/Na // Thermochim. Acta. 1989. V. 151. P. 187.
  13. Khairulin R.A., Stankus S.V., Abdullaev R.N. Density, Thermal Expansion and Binary Diffusion Coefficients of Sodium–Lead Melts // High Temp. – High Press. 2013. V. 42. № 6. P. 493.
  14. Хайрулин А.Р., Станкус С.В. Энтальпия и теплоемкость жидких сплавов Na15Pb4 и Na50Pb50 // Теплофизика и аэромеханика. 2023. Т. 30. № 6. С. 1223.
  15. Takeda S., Harada S., Tamaki S., Matsubara E., Waseda Y. Structural Study of Liquid Na–Pb Alloys by Neutron Diffraction // J. Phys. Soc. Jpn. 1987. V. 56. № 11. P. 3934.
  16. Efanov A.D., Loginov N.I., Morozov V.A., Morozov A.V., Mikheyev A.S. Investigation of Thermodynamic Properties of Sodium–Lead System // J. Phys.: Conf. Ser. 2008. V. 98. № 032013. P. 1.
  17. Засорин И.И., Кузнецова Л.М., Кумской В.В., Логинов Н.И., Михеев А.С., Морозов А.В., Морозов В.А., Плетенец С.С., Тихомиров А.А. Исследование свойств сплава натрий-свинец с целью выбора состава пожаробезопасного теплоносителя // ВАНТ. Cер. Физика ядерных реакторов. 2008. № 4. С. 72.
  18. Круглов А.Б., Коновалов И.И., Тарасов Б.А., Харитонов В.С., Паредес Л.П. Теплопроводность сплавов Pb–Na, Pb–Bi–Na при температурах 350–800°C // Теплофизика и аэромеханика. 2023. Т. 30. № 1. С. 133.
  19. Agazhanov A.Sh., Abdullaev R.N., Samoshkin D.A., Stankus S.V. Thermal Conductivity and Thermal Diffusivity of Li–Pb Eutectic in the Temperature Range of 293–1273 K // Fusion Eng. Des. 2020. V. 152. 111456.
  20. Савченко И.В., Станкус С.В., Агажанов А.Ш. Измерение тепло- и температуропроводности жидкого свинца в интервале 601–1000 К //Атомная энергия. 2013. Т. 115. № 2. С. 74.
  21. Agazhanov A.Sh., Abdullaev R.N., Samoshkin D.A., Stankus S.V. Thermal Conductivity of Lithium, Sodium, and Potassium in the Liquid State // Phys. Chem. Liq. 2020. V. 58. № 6. P. 760.
  22. Agazhanov A.Sh., Khairulin A.R., Abdullaev R.N., Stankus S.V. Thermophysical Properties of Liquid K–Pb Alloys // J. Eng. Thermophys. 2021. V. 30. № 3. P. 365.
  23. Agazhanov A.Sh., Abdullaev R.N., Stankus S.V., Khairulin A.R. Thermal Conductivity of the Cs–Pb System Liquid Alloys // Phys. Chem. Liq. 2023. V. 61. № 4. P. 253.
  24. Nguyen V.T., Enderby J.E. The Electronic Structure of Lithium-based Liquid Semiconducting Alloys // Phil. Mag. 1977. V. 35. № 4. P. 1013.
  25. Meijer J.A., Vinke G.J.B., van der Lugt W. Resistivity of Liquid Rb–Pb and Cs–Pb Alloys // J. Phys. F: Met. Phys. 1986. V. 16. № 7. P. 845.
  26. Geertsma W., Dijkstra J., van der Lugt W. Electronic Structure and Charge-transfer-induced Cluster Formation in Alkali-group-IV Alloys // J. Phys. F: Met. Phys. 1984. V. 14. № 8. P. 1833.

Supplementary files

Supplementary Files
Action
1. JATS XML
Download
2. Fig. 1. Thermal conductivity of liquid Na–Pb alloys: 1 – data for Pb [20], 2 – Na [21], 3 – Na20Pb80 [18], 4 – Na90Pb10, 5 – Na79Pb21, 6 – Na69Pb31, 7 – Na59Pb41, 8 – Na50Pb50, 9 – Na37Pb63; the ordinate axis is presented in logarithmic scale.

Download (94KB)
Indexing metadata
3. Fig. 2. Change in thermal conductivity of alloys relative to the value of λ at the liquidus temperature TL: 1 – Na90Pb10, 2 – Na79Pb21, 3 – Na69Pb31, 4 – Na59Pb41, 5 – Na50Pb50, 6 – Na37Pb63, 7 – Na20Pb80, 8 – Pb.

Download (90KB)
Indexing metadata
4. Fig. 3. Concentration dependences of thermal conductivity of liquid Na–Pb alloys: 1 – at TL, 2 – at 1000 K, 3 – Na20Pb80 at TL [18], 4 – Na20Pb80 at 1000 K [18]; dotted line – calculation according to the additivity rule.

Download (73KB)
Indexing metadata

Copyright (c) 2024 Russian Academy of Sciences

Согласие на обработку персональных данных с помощью сервиса «Яндекс.Метрика»

1. Я (далее – «Пользователь» или «Субъект персональных данных»), осуществляя использование сайта https://journals.rcsi.science/ (далее – «Сайт»), подтверждая свою полную дееспособность даю согласие на обработку персональных данных с использованием средств автоматизации Оператору - федеральному государственному бюджетному учреждению «Российский центр научной информации» (РЦНИ), далее – «Оператор», расположенному по адресу: 119991, г. Москва, Ленинский просп., д.32А, со следующими условиями.

2. Категории обрабатываемых данных: файлы «cookies» (куки-файлы). Файлы «cookie» – это небольшой текстовый файл, который веб-сервер может хранить в браузере Пользователя. Данные файлы веб-сервер загружает на устройство Пользователя при посещении им Сайта. При каждом следующем посещении Пользователем Сайта «cookie» файлы отправляются на Сайт Оператора. Данные файлы позволяют Сайту распознавать устройство Пользователя. Содержимое такого файла может как относиться, так и не относиться к персональным данным, в зависимости от того, содержит ли такой файл персональные данные или содержит обезличенные технические данные.

3. Цель обработки персональных данных: анализ пользовательской активности с помощью сервиса «Яндекс.Метрика».

4. Категории субъектов персональных данных: все Пользователи Сайта, которые дали согласие на обработку файлов «cookie».

5. Способы обработки: сбор, запись, систематизация, накопление, хранение, уточнение (обновление, изменение), извлечение, использование, передача (доступ, предоставление), блокирование, удаление, уничтожение персональных данных.

6. Срок обработки и хранения: до получения от Субъекта персональных данных требования о прекращении обработки/отзыва согласия.

7. Способ отзыва: заявление об отзыве в письменном виде путём его направления на адрес электронной почты Оператора: info@rcsi.science или путем письменного обращения по юридическому адресу: 119991, г. Москва, Ленинский просп., д.32А

8. Субъект персональных данных вправе запретить своему оборудованию прием этих данных или ограничить прием этих данных. При отказе от получения таких данных или при ограничении приема данных некоторые функции Сайта могут работать некорректно. Субъект персональных данных обязуется сам настроить свое оборудование таким способом, чтобы оно обеспечивало адекватный его желаниям режим работы и уровень защиты данных файлов «cookie», Оператор не предоставляет технологических и правовых консультаций на темы подобного характера.

9. Порядок уничтожения персональных данных при достижении цели их обработки или при наступлении иных законных оснований определяется Оператором в соответствии с законодательством Российской Федерации.

10. Я согласен/согласна квалифицировать в качестве своей простой электронной подписи под настоящим Согласием и под Политикой обработки персональных данных выполнение мною следующего действия на сайте: https://journals.rcsi.science/ нажатие мною на интерфейсе с текстом: «Сайт использует сервис «Яндекс.Метрика» (который использует файлы «cookie») на элемент с текстом «Принять и продолжить».