Optimal Temperatures and Dose Rates in Radiation-Thermal Processing of Oil Bitumen Sands

Full Text

ВВЕДЕНИЕ

Источниками битумов являются не только продукты нефтепереработки, но и богатые запасы природных битумных песков (БП). Они являются альтернативными источниками органических топлив (нефтепродукты, газ) и химического сырья. Запасы БП в мире достигают 860 млрд т и достаточны для покрытия дефицита нефти и газа на длительное время. Мировые извлекаемые запасы очень тяжелых нефтей составляют около 10 млрд т [1]. Аномально тяжелые нефти и мальты определяются следующими значениями: плотность 0.965–1.036 г/см³, содержание асфальто-смолистых компонентов 20–60 мас%. Содержание битума в песках может составлять 4–25 мас%. Битумы размягчаются при температуре выше 90°С. Битумные пески содержат серу и ценные металлы (V, Ni, Co, Sr, Mo, Sc, Ge). Содержание ванадия составляет 200–300 г/т, никеля – 50–100 г/т. Запасы тяжелых нефтей Прикаспийской впадины оцениваются в 50 млн т. Наиболее распространены мальты, асфальты, киры, асфальтиды, горючие сланцы [2, 3]. Имеются месторождения БП на Северном Кавказе, в Восточной Сибири, Средней Азии, Азербайджане, России и Казахстане. При строительстве дорог применяются природные битумы Самарской области, Республики Татарстан, Казахстана, Азербайджана и Туркменистана. Промышленным способом нефть из БП добывается в Канаде и Татарстане термическим способом [2, 4–10]. В Великобритании, Венесуэле, Мексике, Италии ведутся полупромышленные работы по извлечению ванадия и молибдена из битумов. Коммерческая разработка этих ресурсов имеет стратегическое значение для США, Канады, России, Казахстана, Азербайджана и других стран. Канада, США и другие страны ведут опытно-промышленные исследования по получению искусственной нефти из БП [11–14]. В Канаде извлекают около 100 тыс. баррелей сырой нефти в день из БП в бассейне реки Атабаска. Фирма Synеrude Canada Ltd. [16–21] планирует увеличить производство синтетической нефти на своем предприятии в Альберте до 41 тыс. м³/cут. Для извлечения 1 барреля такой нефти необходимо переработать 2.5 т нефтеносного песка, себестоимость нефти составляет 15–20 долларов за баррель. Капиталовложения составляют 600–700 долларов на каждую тонну годовой мощности. Битумы подобны тяжелой нефти, но имеют более высокую вязкость и плотность. БП можно использовать при строительстве дорог в естественном виде, в качестве компонента асфальтобетонных смесей для покрытий и оснований, гидроизоляции и антикоррозийных работ, а также для производства красок, лаков, бензола, бензина, нашатырного спирта.

Существуют следующие методы переработки БП.

– Физические методы, позволяющие выделять из остатка благородные продукты вакуумной перегонкой, деасфальтизацией, деметаллизацией.

– Термические методы обеспечивают неглубокую конверсию сырья в легкие фракции. Это процессы коксования, пиролиза и термического крекинга.

–- Каталитические методы, сопровождающиеся глубокими деструктивными процессами [3]. В термических процессах в качестве топлива используются нефть или газ, причем их расход превышает 8–10% перерабатываемого топлива. При этом из атмосферы используется кислород, взамен выбрасываются оксиды азота, углерода и серы. В качестве альтернативных источников можно рассматривать солнечную и ядерную энергетику, ускорительную технику. К этим методам в первую очередь относятся радиационно-химические. Электронные ускорители уже применяются в промышленном масштабе для очистки сточных вод и в других процессах химической технологии [15]. Разрабатываются различные методы использования богатейших запасов ископаемых твердых топлив в качестве энергоисточника и химического сырья. Воздействие ионизирующего излучения на нефтяные топлива и углеводородные смеси изучено в работах [21–23]. Однако данные по радиационной переработке БП и эффективности радиационно-химической технологии их переработки отсутствуют.

Битумы широко применяются в качестве гидроизоляционных материалов при захоронении радиоактивных отходов. В этих условиях они могут подвергаться радиационному воздействию, поэтому изучение радиационной стойкости этих материалов представляет научный и практический интерес.

Цель работы заключается в выявлении влияния поглощенной дозы (D), температуры (Т) и мощности дозы излучения (Р) на величину радиационных эффектов при переработке БП. Выбор БП обусловлен наличием больших их запасов в Азербайджане и во всем мире.

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ

В статических условиях пробы БП по 0.3 г помещали в ампулы и запаивали в вакууме. Ампулы облучали на источнике ⁶⁰Сo типа МРХ g-30 с энергией ε = 1.25 МэВ, мощностью источника гамма-излучения Р = 1 Гр/с, а также на полупроточной установке на базе ускорителя электронов в интервалах D = 0–290 кГр. Полупроточная установка вмонтирована на линейном ускорителе электронов ЭЛУ-6. Мощность пучка электронов достигает 1 кВт, средняя энергия электронов составляет ~3.5 МэВ. Мощность дозы в реакторе можно изменять от 1000 до 4000 кГр/ч. В цилиндрическом реакторе, помещенном под пучком ускоренных электронов, БП нагревается в термостатированных условиях до определенной температуры и подвергается радиационно-химическому превращению. В реакторе газопаровой поток двигается против направления ускоренных электронов. Парожидкостный продукт покидает зону реакции через холодильник и поступает в приемник жидких продуктов. В этих экспериментах общее количество образцов БП, используемое в экспериментах, составило 0.5 кг. Температура в реакторе поднимается в основном за счет торможения электронов в объеме массы БП. Ее стабилизация достигается путем дополнительного электрообогрева и автоматического терморегулирования. Реакции происходят преимущественно в паровой фазе. В ходе нагрева БП разделяется на жидкую и твердую фазу. В калиброванном приемнике и газометре следили за кинетикой накопления продуктов и аналитическими методами определяли состав продуктов. Выходы продуктов радиационно-термической переработки БП определяли хроматографическими методами. Использовали приборы “Цвет-102” и “Газохром-3101”. Определяли температурные зависимости интервала мощности дозы, при котором наблюдается максимальный надтепловой (радиационный) эффект. Полученные кинетические параметры могут быть использованы при оценке радиационной стойкости БП и производства углеводородного сырья из БП.

РЕЗУЛЬТАТЫ

Влияние температуры на радиационно-химические превращения БП исследовали в интервалах температур ΔТ = 40–500°С при двух существенно различных мощностях дозы γ-излучения (Р = 1 Гр/с) и ускоренных электронов (Р = 470 Гр/с). При Т = 40–250°С выделяются легкие газы Н₂, СО, СН_4. СН₄ и СО в результате радиационного расщепления функциональных групп в полиароматических соединениях. Установлены температурные зависимости выходов газов под действием гамма-излучения (рис. 1, а, б).

 

Рис. 1. Температурные зависимости накопления газов при РТ превращении БП. Р = 1 Гр/с.

 

Выходы газов при температуре 40°С равны: G(H₂) = 0.11, G(CO) = 0.033, G(CH₄) = 0.05 молек/100 эВ. Эти значения радиационно-химических выходов газов характерны для веществ c высокой радиационной стабильностью, каковым является БП. Однако при повышении температуры эта стабильность уменьшается. Так, на начальном участке кинетических кривых радиационно-химические выходы (молек/100 эВ) газов при 250°С равны: G(H₂) = 0.42, G(CO) = 742, G(CH₄) = 72.63, G(С₂Н₄) = 0.55, G(С₂Н₆) = 0.22, G(С₃Н₈) = 0.27, G(С₄Н₁₀) = 0.04, G(С₅Н₁₂) = 0.3, G(С₆Н₁₄) = 0.20, G(C₇H₁₆) = 2.91 молек/100 эВ.

В интервалах температур 200–300°С при действии излучения происходят деструктивные реакции газообразования, дегидрирования, образуются дополнительные количества двойных связей, тем самым увеличивается вероятность процессов полимеризации. При увеличении температуры от 40 до 400°С наблюдаются быстрый рост выходов газов Н₂, СО, СН₄ в интервалах температур 250–400°С. Выше 250°С выделяются С₂Н₄, С₂Н₆, С₃Н₈, С₄Н₁₀, С₅Н₁₂, С₆Н₁₄, С₇Н_16. Максимальный выход газовых продуктов наблюдается при температуре 350–400°С при мощности дозы Р = 1 Гр/с. При 200°С в продуктах содержится от 40 до 57 об% Н₂, а при 400°С его содержание снижается до 1–3%. При 400°С и мощности γ-излучения ⁶⁰Со Р = 1 Гр/с с ростом поглощенной дозы содержание газовых продуктов (о.%) БП изменяется в пределах: Н₂ 3.79–12.45, СО 24.5–51.90, СН₄ 59.2–24.58, С₂Н₄ 1.17–0.54, С₂Н₆ 5.34–5.49, С₃Н₈ 3.57–3.06, С₄Н₁₀ 1.21–1.30, С₅Н₁₂ 0.53–0.54, С₆Н₁₄ 0.20–0.08, С₇Н₁₆ 0.37–0.01.

Радиационно-химические выходы газов (молек/100 эВ.) при этих условиях равны: G(H₂) = 146.6, G(CO) = 927.4, G(CH₄) = 2195, G(С₂Н₄) = 39.43, G(С₂Н₆) = 197, G(С₃Н₈) = 130.6, G(С₄Н₁₀) = 45, G(С₅Н₁₂) = 19.5, G(С₆Н₁₄) = 7.66, G(C₇H₁₆) = 13.89.

Температурные зависимости скорости образования (W·10^–14, молек/(г·с)) водорода при РТ превращении БП при мощности дозы Р = 1 Гр/с

С повышением температуры растет также степень превращения БП в газообразные продукты. Так, если степень превращения в газы при 40°С меньше 0.1 об%, то при 400°С эта величина превышает 2 об%. С ростом температуры от 200 до 400°С скорость образования водорода растет в 17 раз, а метана – более, чем в 1000 раз. Дальнейшее увеличение температуры ведет к чисто термическому разложению продукта.

 

Рис. 3. Температурные зависимости скорости образования (W × 10^–14, молек/(г·с)) водорода при РТ превращении БП при мощности дозы Р = 1 Гр/с.

 

Температурные зависимости скорости образования (W·10^–14, молек/(г·с)) водорода при РТ превращении БП при мощности дозы Р = 470 Гр/с

Установлены температурные зависимости выходов газов под действием ускоренных электронов с мощностью дозы 470 Гр/с. Влияние температуры на скорость образования водорода (W·10^–15, молек/(г·с)) при РТ превращении БП при мощности дозы Р = 470 Гр/с показано на рис. 4. С ростом температуры от 200 до 500°С скорость образования водорода увеличивается в 17 раз.

 

Рис. 4. Температурная зависимость скорости образования (W × 10^–14, молек/(г·с)) водорода при РТ превращении БП при мощности дозы Р = 470 Гр/с.

 

При температурах выше 400°С деструктивные процессы преобладают, скорость образования и радиационно-химический выход газов растут (рис. 5). Это обусловлено повышением роли распада алкильных макрорадикалов и реакциями диспропорционирования. Поскольку энергия активации чисто термического процесса значительно больше, чем радиационного, то с повышением температуры происходит быстрый рост термического процесса. В этом случае наблюдается уменьшение разницы в скоростях термического и радиационно-термического процессов.

 

Рис. 5. Температурные зависимости образования (N × 10^–18, молек/г) газов при РТ превращении БП при мощности дозы Р = 470 Гр/с.

 

На рис. 6 показана температурная зависимость скоростей термического и радиационно-термического процессов образования водорода при распаде БП. При Т > 300°С в битумных песках могут протекать чисто термические процессы распада с образованием газов.

 

Рис. 6. Скорость образования водорода при термическом и радиационно-термическом разложении БП при мощности дозы Р = 470 Гр/с, Т > 300°С.

 

Во исследованном интервале времени (10–30 мин) при мощности дозы 470 Гр/с и Т > 300°С скорость радиационно-термического процесса в 70–75 раз больше, чем скорость термического. При мощности 1 Гр/с (гамма-излучение) эта разница не превышает двух раз. В табл. 1 показано влияние мощности дозы на состав газовых продуктов при РТ разложении БП.

 

Таблица 1. Влияние мощности дозы на состав газовых продуктов при РТ разложении БП

Продукт	Содержание, %, при указанных мощности дозы и температуре
	1 Гр/с		470 Гр/с
	200°С	400°С	200°С	400°С
Н2	0.1	3.94	14.3	4.3
СО	83.6	24.9	11.3	0.7
СН4	15.8	58.9	25.9	44.2
С2Н4	–	1.1	20.8	10.5
С2Н6	–	5.3	14.2	21.3
С3Н8	–	3.5	–	19.2
С4Н10	–	1.2	–	–
С5Н12	–	0.5	–	–
С6Н14	–	0.2	–	–
С7Н16	–	0.37	–	–

 

Определение энергии активации образования газов при РТ разложении БП

Для определения роли радиации в протекании химических реакций при радиационно-термическом воздействии важное значение имеет определение энергии активации термических и радиационно-термических реакций. В углеводородной системе при термической реакции наблюдаются две существенно разные энергии активации. Энергия разрыва связи в углеводородных системах составляет около 250–300 кДж/моль, а энергия активации реакции продолжения цепи составляет от 70–80 кДж/моль.

Энергия активации суммарных реакций составляет более 80 кДж/моль, что соответствует энергии активации реакции радикалов. Эффективные значения энергий активации образования продуктов приведены в табл. 2.

 

Таблица 2. Энергия активации газов при РТ разложении БП

Газ	Энергия активации ε (кДж/моль)
Водород	21
Метан	115
Моноксид углерода	29
Этан	96
Этилен	64
Пропан	115
Бутан	135
Пентан	135
Гексан	113
Гептан	31

 

Как видно из табл. 2, все значения энергии активации соответствуют реакциям отрыва при радиационно-термических (РТ) превращениях углеводородов. Если полученные значения для РТ реакций ниже, чем термических, то можно говорить о значительной роли радиационного воздействия. Температурные зависимости выходов газов при радиационно-термическом разложении БП в аррениусовых координатах lgW = F(1/T) показаны на рис. 7. Как видно из рис. 7, эти зависимости радиационно-химических выходов водорода и метана имеют два прямолинейных участка: низкотемпературный ΔТ₁ = 40–250°С и высокотемпературный ΔТ₂ = 250–450°С. Наличие небольшого значения энергии активации в низкотемпературной области связано с диффузией радиационно-генерированных частиц. Реакции крекинга углеводородов характеризуются энергией активации 250–300 кДж/моль. Под действием ионизирующего излучения разрыв связей в молекулах происходит без энергии активации. На уровне температур выше 250°С начинают протекать реакции отрыва, имеющие энергию активации 80–90 кДж/моль. Энергия активации суммарных реакций равна 90 кДж/моль, что соответствует энергии активации отрыва радикалов. Перегиб в температурной зависимости lgW = F(1/T) соответствует равенству скоростей реакции отрыва и рекомбинации.

 

Рис. 7. Температурные зависимости радиационно-химического выхода водорода (а) и метана (б) в аррениусовых координатах. P = 1 Гр/c.

 

Термический распад битумных песков и получение жидких фракций

Жидкие продукты получены путем вакуумной перегонки битумных песков до температуры ~400°С. При разложении 100 г БП получается 17–18 мл жидких продуктов, 80 г твердого остатка и 1.3 л газа, который имеет следующий состав в (об%): Н₂ 30.3, СН₄ 56, СО 4.6, С₂Н₄ 3.4, С₂Н₆ 6 и С₃Н₈ 0.15. Изучение кинетики и механизма радиационно-термического разложения жидких продуктов БП может сопровождаться трудностями, связанными со сложностью их состава и свойств, поэтому терморадиолизу подвергались узкие фракции этих продуктов. Путем перегонки жидкие продукты БП разделены на четыре фракции с температурами кипения Т₁ < 150, 150 < T₂ < 300, 300 < T₃ < 350, 350 < T₄ < 400°С. Содержание органических веществ в составе природных битумных песков составляет 11–25 мас%. Состав и характеристика жидких продуктов разложения БП приводятся в табл. 3.

 

Таблица 3. Состав и характеристика жидких продуктов разложения БП

Фракция	Пределы температуры кипения, °С	Процентное содержание, мас%	Молекулярная масса	Удельный вес	Иодное число
1	T < 150	8.5	90.9	0.84	120.9
2	150 < T < 300	20.2	129.2	0.89	90.2
3	300 < T < 350	18.5	162.8	0.91	84.4
4	350 < T < 400	23.3	223.8	0.94	82.5

 

ОБСУЖДЕНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ

Время и температура облучения существенно влияют на скорость образования и состав газообразных продуктов терморадиационного разложения жидких фракций. При переходе от низкой температуры (200°С) к более высокой (400°С) скорость газообразования растет от 14.9 × 10¹⁵ до 21 × 10¹⁶ молек/(г·с) при разложении фракции 1. При этом в газообразных продуктах содержание водорода уменьшается с 70–78 до 40%, а этилена – возрастает от нуля до 18.2%. При J = 1.5 μА, t > 10 мин, Т > 200–400°С с изменением времени облучения жидких фракций ускоренными электронами от 10 до 30 мин иодные числа уменьшаются в 2–3 раза. Это обусловлено протеканием полимеризационных процессов при терморадиационной обработке. В отсутствие ионизирующего излучения тепловое воздействие не изменяет фракционного состава жидких продуктов. В интервале температур 40–200°С при дозах D > 100 кГр протекают преимущественно процессы полимеризации, число двойных связей уменьшается. При температурах Т ~ 400°С и малых значениях дозы преобладают процессы деструкции и дегидрирования. За счет деструктивного действия ионизирующего излучения количество легкой фракции в жидких продуктах возрастает. Полученные экспериментальные данные по разложению БП, образованию газов и жидких органических соединений позволяют установить кинетическую схему и механизм протекающих химических реакций. Основными требованиями, предъявляемыми к этому механизму, являются:

– объяснение наличия двух (прямой рост, запределивание) участков в кинетических кривых накопления продуктов;

– объяснение наличия двух прямолинейных участков в температурной зависимости выхода продуктов в координатах lgG = F(1/T);

– выявление основных стадий превращения БП, т.е. выделение жидкой фракции, ее радиационно-химический распад, деструкция, полимеризация и т.п.

БП состоит из двух основных компонентов: неорганическая часть, состоящая в основном из песка и оксидов металлов, и органическая часть, состоящая из полисопряженных циклических углеводородов. При повышении температуры происходят испарение нефти и, с другой стороны, отложение кокса на поверхности оксидов. При термическом выделении органической части БП температура повышается до 400°С. В этом случае вся термически неустойчивая часть органической массы разлагается с образованием ионных и радикальных продуктов, возбужденных молекул:

БП  R^*,H*, RH^*, СН₃*, М⁺, СО, е.

Ионные продукты вступают в быстрые реакции рекомбинации с образованием радикальных продуктов:

RН⁺ + е  RН*,

RH*  R* + H*.

Судьба радикальных продуктов зависит от скорости их генерации, определяемой мощностью излучения и температурой. Из кинетических данных по гамма-радиолизу БП видно, что в широком интервале изменения поглощенной дозы накопление газов при комнатной температуре происходит линейно в интервале поглощенной дозы до 90–100 кГр, что указывает на пренебрежимо малую роль вторичных реакций превращения продуктов. Путем изменения мощности дозы и температуры можно управлять направлением и скоростью радиационно-термических процессов. До температуры 400°С происходят процессы дегидрирования, и в продуктах содержание водорода достигает 56.7%. При радиационном воздействии распад происходит из возбужденного электронного состояния. При термических воздействиях распад происходит из колебательного состояния, и вероятность разделения молекул на две части выше, и преимущественно образуются тяжелые продукты. В связи с этим можно констатировать тот факт, что радиационное воздействие влияет не только на скорость реакций, но и на состав п продуктов. Условия наблюдения высокого радиационного эффекта должны быть следующие:

– процесс должен протекать в цепном режиме;

– радиационная составляющая должна преобладать над термической: W_RT > W_T

Наиболее интересной характеристикой радиационно-термического процесса является соотношение скоростей радиационно-термического (W_RT) и термического (W_T) процессов. Математическую зависимость соотношения скоростей радиационно-термических и термических реакций можно представить следующим образом:

$\frac{W_{\text{RT}}}{W_{\text{T}}}$~ a $\frac{J^x}{A{e^{}}^{-\frac{E}{T}}}$

Здесь х – показатель степени, J – мощность излучения. В этом выражении х отражает степень зависимости радиационных реакций от мощности излучения и изменяется от 0.5 до 1. В случае квадратичного обрыва радикальных цепей х = 0.5, а случае линейного обрыва х = 1. Воздействие излучения является по существу реакцией инициирования, температура же обеспечивает снятие активационного барьера реакций продолжения цепи. При одновременном же воздействии температуры и ионизирующего излучения в условиях протекания чисто термических реакций температура оказывает более сильное влияние, чем мощность излучения. Поэтому для наблюдения высокого радиационного эффекта необходимо использовать высокие мощности поглощенной дозы, например, поток ускоренных электронов. Вклад отдельных физических факторов (мощность дозы и температура) в образовании газов определяется cоотношением T/J.

Основные стадии протекающих реакций:

M→ R* – термическая генерация;

БП -^^^→ R^*, е – радиационная генерация;

R* + R* → R₂ – рекомбинация;

R*+M→ Продукт + R* – отрыв и цепной процесс.

Реакции рекомбинации протекают без энергии активации. Для достижения высокой скорости разложения углеводородов необходимо создать условия для преимущественного протекания реакции отрыва, которая для углеводородов имеет энергию активации ε = 80–90 кДж/моль. В реакции отрыва активный легкий радикал, реагируя с исходным углеводородом, образует газы и неактивный макрорадикал, она имеет энергию активации:

W ~ $e^{-E/RT}$.

Зависимость интервала температуры от мощности дозы, а также зависимость мощности дозы от температуры можно представить в следующем виде:

$\frac{{\left(K_{03}{e}^{-{\epsilon }_{3/RT}}\right[M\left]\right)}^2}{G{K}_2\times {10}^{-2}}\ge \Delta I\ge \frac{A{e}^{-{\epsilon }_{0/RT}}\left[M\right]}{G\times {10}^{-2}}$

$\frac{{\epsilon }_0}{R\ln \frac{A\left[M\right]}{GI\times {10}^{-2}}}$ $\ge \Delta T\ge \frac{{\epsilon }_3}{R\ln \frac{K_{03}\left[M\right]}{\sqrt{GI\times {10}^{-2}{K}_2}}}$

Графические изображения этих зависимостей приведены на рис. 8 и 9.

 

Рис. 8. Зависимость интервала мощности дозы от температуры.

 

Рис. 9. Зависимость интервала температуры от мощности дозы.

 

При расчетах использованы константы скоростей газофазных реакций. Вместе с тем, в облучаемой системе одновременно существуют твердые, жидкие и газовые продукты, но из-за отложения кокса на поверхности твердых частиц они не могут активно принимать участие в химических реакциях. Ширина интервала мощности дозы и температуры с повышением температуры сужается и в области 1300°С приравнивается нулю. При 1000°С независимо от мощности ионизирующее излучение не влияет на протекание реакции.

Таким образом, способ разложения БП пучком ускоренных электронов имеет явное преимущество перед другими способами. Выход легких углеводородов возрастает, снижается температура процесса на 300°С. Это обусловлено миграцией возбуждения, вызванного электронами высокой энергии как внутри, так и между молекулами, и сбрасыванием энергии в места с наиболее слабой связью. В результате повышается вероятность распада органической части БП. Следовательно, происходит адресная передача энергии к наиболее реакционным сегментам соединения.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Для получения водорода, углеводородных газов и олефиновых углеводородов из битумных песков необходимо совместное воздействие ионизирующего излучения и температуры.

Для предотвращения рекомбинационных процессов разрыва цепи при совместном воздействии тепла и радиации определены интервалы температуры и мощности дозы для выявления наибольших значений надтепловых эффектов в процессах газообразования.

В температурном интервале 40–150°C возрастание выхода газов с энергией активации 5–6 кДж/моль связано с ускорением диффузионных процессов активных частиц; при интервале 150–400°С повышение выхода газов с энергией активации 60–80 кДж/моль связано с преимущественным протеканием реакций отрыва с участием радиационно-генерированных частиц, при температурах выше 400°С помимо радиационно-термических реакций начинают протекать чисто термические реакции с энергией активации 300 кДж/моль.

Радиационный энерговклад составляет 8–10% тепловой энергии, а выход газовых продуктов в 70–80 раз превышает выход газов в чисто термических процессах. При термическом разложении БП до 400°С выделяются 90–100 мл/кг жидких продуктов, 6.5 л/кг газообразных продуктов (об%: Н₂ 30.3, СН₄ 56, СО 4.6, С₂Н₄ 3.4, С₂Н₆ 6, С₃Н₈ 0.15) и 900 г/кг твердого остатка.

В определенных условиях путем гидрооблагораживания из битумных песков можно получить высококачественные моторные топлива, масла, кокс и битум. Светлые жидкие продукты можно использовать в качестве моторного топлива, газы – как энергетическое топливо, а отработанный песок можно применять в дорожном строительстве.

КОНФЛИКТ ИНТЕРЕСОВ

Авторы заявляют об отсутствии конфликта интересов.

About the authors

L. Yu. Jabbarova

Institute of Radiation Problems, National Academy of Sciences of Azerbaijan

Author for correspondence.
Email: clala@mail.ru
Azerbaijan, F. Agayeva str. 9, Baku, AZ1143

I. I. Mustafaev

Azerbaijan University of Architecture and Construction

Email: clala@mail.ru
Azerbaijan, Baku, AZ1143

References

Supplementary files